SÉANCE DU 20 MAI 1912. l347 



K)io, p. l'i;')). La légère et rapide bascule que je fais subir au réglage 

 renverse le déplacement de la frange centrale que produit la même différence 

 de phase j' de sens permanent, et je mesure directement la valeur de -ly. 



Cette méthode de bascule du réglage optique permet d'effectuer rapidement 

 des séries de mesures, d'éliminer les défauts de stabilité de l'installation, de 

 mesurer même les différences de phase qu'il n'est pas en notre pouvoir 

 d'intervertir. 



Description de la méthode de bascule : 



Je rappelle que, dans mon interféronièlre à lame d'air, un faisceau lumineux pola- 

 risé reclilignenient se sépare sur une lame d'air comprise entre les bases de verre nu 

 de deu\ prismes isoscèles semblables (séparateur S), en vibrations réflécliies H et 

 vibrations transmises T, qui se propagent en sens opposés autour d'un même circuit 

 optique, triangulaire ou penlagonal, et reviennent sur la lame d'air de S subir respec- 

 tivement une seconde réflexion (vibrations R') ou une seconde transmission (vibra- 

 tions T-) pour se superposer et interférer enfin dans une lunette L. 



L'interféromètre bien réglé, pour une position S„ du séparateur, montre 

 dans la lunette L„ un champ d'interférence sombre uniforme, élargissement 

 de la frange cenlrale. La lunette étant pointée à l'infini, rendons-la solidaire 

 du séparateur et faisons tourner légèrement le système SL à partir de la 

 position S„Lo(de préférence autour de l'axe de symétrie vertical de S). Le 

 champ interférenliel, d'abord sombre, s'éclaire aux bords et il se forme une 

 frange centrale sombre bordée de franges d'autant plus étroites ([ue l'angle t 

 de bascule compris entre S„L„ et S, L, est plus grand. (Le sinus de l'angle ^ 

 sous lequel l'interfrange /, est vu du second point nodal de l'objectif de la 

 lunette est égal à -, — - — > si A désigne la longueur d'onde et ip le périmètre 



" !^p Sinî !D r^ Il 



du circuit optique de l'interféromètre, triangle ou penlagone.) Repérons la 

 position O, de la frange centrale sombre, observée aux fils du micromètre 

 oculaire solidaire de la lunette mobile. Cela étant, faisons tourner SL de 

 la position S,L, à une position S^Lj située de l'autre côté de SjLo (de pré- 

 férence à peu près symétrique de S,L, par rapport à SyL,,, c'est-à-dire 

 montrant des franges dont l'intervalle t., soit voisin de /, ). Soit Oo la nou- 

 velle position de la frange centrale sombre repérée encore au micromètre 

 de la lunette mobile. Le déplacement O, Oj de la frange cenlrale, mesuré au 

 micromètre et converti en interfrange, mesure la valeur de iy, double la 

 différence de phase cherchée. Ou encore, pour une seule position de bas- 

 cule S,L,, on mesure y par la distance, en interfrange, qui sépare la frange 

 centrale O, et le centre géométrique, immobile dans la lunette, défini par 

 le retard géométrique nul; ce centre géométrique se définit expérimenta- 

 lement par l'image d'un réticule qui, placé dans le plan focal principal du 



