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les donne un tube avec faible densité de courant. Nous avons trouvé (') 

 comme limite d'interférence le numéro d'ordre 4ooooo. Si l'on voulait 

 expliquer la largeur de ces raies par le seul effet de la vitesse d'agitation, 

 on serait conduit à admettre une température d'environ 1200" C. 



Cette température ne suffit certainement pas à expliquer le rayonnement. 

 D'ailleurs, la valeur ainsi trouvée est un maximum ; dans la lampe Hewitt, 

 la pression de la vapeur de mercure n'est pas négligeable, et l'efTel des chocs 

 doit intervenir pour une part appréciable dans l'élargissement des raies, ce 

 qui conduit à admettre une température encore notablement plus basse que 

 celle qu'on vient d'indiquer. L'existence de températures extraordinaire- 

 ment élevées qui a été parfois supposée dans cette lampe est inconciliable 

 avec la théorie cinétique des gaz. 



L'arc électrique entre tiges de fer, jaillissant dans une atmosphère à très 

 faible pression, nous a donné (^) des raies de largeur o,o3o angstrom dans 

 la région 53oo. L'êfTet des chocs étant négligeable, on peut calculer la tem- 

 pérature, et l'on trouve a'joo'' C. Il est possible qu'à cette température le 

 rayonnement soit, au moins en partie, d'origine thermique. 



Le nicnie arc sous la pression atmosphérique donne des raies de largeur 

 environ double ('). Dansée cas, la perturbation due aux chocs doit être 

 notable, et il est impossible de calculer la température. 



Dans le cas des flammes, l'effet des chocs n'est pas non plus négligeable. 

 Une flamme peu chaude avec une faible quantité d'un sel de sodium donne 

 des raies ayant pour largeur environ 0,08 angstrom. Pour comparer ce 

 résultat avec la théorie, il faudrait pouvoir calculer la longueur du libre 

 parcours moyen des particules lumineuses dans l'atmosphère de la flamme, 

 On peut faire un calcul vraisemblable de la manière suivante : on supposera 

 que le libre parcours varie en raison inverse de la densité du gaz et, par 

 suite, pour une pression donnée, proportionnellement à la température 

 absolue; on admettra qu'à la température ordinaire cette longueur serait 

 de oi^,!. On trouve alors qu'à la température absolue de 2000" la llamme 

 devrait donner les raies du sodium avec une largeur de 0,07 angstrom, 

 résultat bien voisin de celui que donne l'expérience. 



Des considérations analogues sont valables pour les raies d'absorption 

 produites par l'atmosphère solaire; toutefois, le calcul donnera, pour la 

 largeur de la raie, un minimum qui pourra être dépassé si la quantité de 



(') Comptes rendus, l. 142, Kjofi, p, ■-85. 



C) Journal de Physique., 4'' série, l. IX, 1910, p. 3o8. 



C) /bid., p. 3o8. 



