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forme le vecteur de force électromolrice interne total en OC ; ce dernier 

 peut se déduire de E par le calcul différentiel suivant : la variation du dé- 

 calai^e modifie la composante réactive du courant 1 siii ^ ; il en résult(; une 

 modification de la grandeur de E : 



e,/= (wL/— ojLrf) rf(l sinJ;) r= «(/, — /,,)! cosj; d^. 



D'autre part la rotation r/O du vecteur OC ainsi obtenu équivaut à Taddi- 

 tion d'un second vecteur élémentaire perpendiculaire : ^', = !•]- r/0 = sen- 

 siblement Ef/0. 



Ea résistance /• élant négligeable à coté de coL, et de coE,/ dans les alter- 

 nateurs existants, ces forces électromotrices supplémentaires créent dans 



l'induit deux courants supplémentaires décalés de - en avance respective- 

 ment, savoir : 



li: dB 



(2) 



/,= (r/I siii'l) (en phase avec E) ; 



1,1-= 



wL( 



(en f|iiafli'atiire) 



Ea variation élémentaire de la puissance électrique est 

 (3) [rfl* =z \iii-ir \li,i — (',/• cos4' — e,\ sind>J, 



ou algébriquement (en remarquant que C = - -— - et que l>/,/= o), 



(4) 



E' 



1- cos'ij' '')(/( — A/) — El sin iL 



On eu déduit par l'expression (i) l'amplitude des oscillations : 



('') 



,^P^ 



C- (/(<>)-K 



La période d'oscillation propre de l'alternateur couplé sur le réseau j)eut 

 aussi se calculer par l'expression générale 



{'^) 



T=:27ry/^ = .7r 



y. 



E^ 



P cos-d; '<i{li — ',/)EI si ni]; 



'x° Cas de deux nlterrudeiirsidenliques. — A toute oscillation en avance r/0 

 do l'un correspondra une oscillation en retard égale de l'autre; les courants 

 élémentaires ij et i, des deux macliines seront égaux et de signes contraires 

 et se compenseront par rapport au circuit exlérieui- (pii rece\ra !<■ cou- 

 rant ■>]•, les foi'niules lu-écédcntcs l'csteiil applicables. 



