SÉANCE DU 3 jriN 1912. i5o3 



Les colonnes 2 et 3 donnent les valeurs du produit RH pour ces rayons 

 en l'absence de tout écran ( ' ) (R est le rayon du cercle décrit par la parti- 

 cule p dans un champ magnétique H). Elles sont relatives à deux séries 

 d'expériences effectuées avec deux tubes d'émanation différents. Il est facile 

 de se rendre compte que les nombres de ces deux colonnes ne diffèrent pas 

 en général déplus de i pour 100. J'ai pris pour valeurs définitives de y (RH) 

 les nombres de la colonne 4 en calculant les valeurs moyennes de 2 et 3. 



Les colonnes 5 à 9 donnent les diminutions de v, observées pour différents 

 métaux, et rapportées à des écrans pesant ot-'jOi par centimètre carré. Pour 

 déterminer ces nombres, j'ai pris la différence entre les produits RH de la 

 colonne 4 et les produits R'H obtenus pour les mêmes faisceaux lorsque le 

 tube d'émanation était entouré d'un écran du métal étudié. Les faisceaux 

 marqués d'un astérisque sont ceux pour lesquels ces déterminations ont 

 été particulièrement difficiles, et ainsi plus sujettes à erreur. 



Ces nombres étant obtenus en retranchant l'une de l'autre deux quantités 

 peu différentes (RH et R'H) ne comportent pas une précision bien grande 

 (environ ^) ; cette restriction faite, on peut cependant observer qu'ils ne 

 présentent pas de différence systématique apprécial)le d'une colonne à une 

 autre, alors que les densités correspondantes varient de 2,6 pour Al à 19,6 

 pour Au. On peut donc, en première approximation, énoncer ce résultat, 

 qu'un écran d'une épaisseur donnée produit sur les particules p un ralen- 

 tissement proportionnel à sa densité. 



Un point important à signaler est que ces résultats peuvent servir de 

 base expérimentale à la détermination du nombre d'électrons contenus 

 dans un atome. Une théorie du ralentissement des particules [i par la ma- 

 tière a élé proposée par Sir J.-J. Thomson (-); mais elle n'a été établie que 

 pour des particules suffisamment lentes, pour qu'on puisse leur supposer 

 une masse indépendante de la vitesse ; on ne peut donc, en toute rigueur, 

 l'appliquer aux rayons ^ étudiés ci-dessus, dont les plus lents ont une 

 vitesse de o,6![c (c étant la vitesse de la lumière). Avant d'entreprendre 

 une théorie plus générale, qui présente quelques difficultés, je crois inté- 

 ressant de mentionner quelques résultats auxquels on est conduit en 

 faisant usage de la théorie de .J.-J. Thomson, au moins pour les plus lents 



(') Les rayons S devaient toutefois traverser la paroi du tube de verre dans lequel 

 l'émanation du radium était enfermée. Celle paroi avait une épaisseur de o"'",oo7 à 

 o™™, 009 . 



(-) Conduction of eleclricily through gases, 2= édition, p. 878. 



