SÉANCE DU lO JUIN I912. l^iVi 



tangente, mais joint à une ])arlie algébrique finalement nulle; et Ion 

 trouve, en y appelant 11' le rayon et Ô" ,, la résistance, 



(22) y.'^ =: — -^ £ K' U {disque mû dans son plan). 



Si, à cette résistance du disque mû dans son plan, on compare la précé- 

 dente ("il), pour même contour de la section normale maxima {l\Y\' ici, au 



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lieu de2-iiR), le rapport obtenu est -, peu inférieur encore à l'unité, alors 



que le rapport des surfaces est celui des carrés des rayons, -;, ou n atteint 



pas même la valeur- ci-dessus, offerte par la comparaison, à la sphère, du 



disque mû normalement à son plan. 



Ces exemples indiquent bien qu'à égalité du contour de la section nor- 

 male maxima, la résistance dépend assez peu de la forme du corps, tout en 

 croissant lentement avec son aire, ou avec sa longueur dans le sens du mou- 

 vement. Ainsi se trouve confirmée une induction que j'avais formulée dans 

 le même Tome II de mon cours (p. 20 1). 



CHIMIE PHYSIQUE. — La loi (V action de masse. Réponse à M. Colson. 

 Note de M. He.vry Le GnATELiER. 



Au cours de ses critiques contre la Chimie physique, M. Colson a 

 contesté, dans une Note récente ('), l'exactitude de la loi de l'action de 

 masse et a jugé bon à cette occasion de me mettre directement en cause. Je 

 ne puis me dispenser de répondre à cette attaque. 



M. Colson invoque à l'appui de ses critiques un raisonnement théorique 

 et une preuve expérimentale. 



Dans la discussion théorique, il prend comme point de départ les deux 

 hypothèses de Van 't Hoff : 



1" L'existence de parois semi perméables aux gaz; 



2° L'exactitude rigoureuse de la loi des mélanges des gaz. 



Les prémisses étant identiques à celles du savant hollandais, les conclu- 

 sions devraient aussi être les mêmes, à moins d'erreur grave dans l'un des 

 raisonnements. En fait, M. Colson fait intervenir, sans s'en apercevoir, une 



(') Comptes rendus, t. loV, 28 mai 1912, p. 1420. 



