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pond au |i(>iiil nuirt ; cela cnlraino 



(ae, — e3)p-f + e; + ejCs 



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Lnxistciice de la foiiclinn Q cxijic en outre 



Ws I 

 ^ log (', = io -t- 2 a — TT. 



L'orientation de l'obstacle est fixée en écrivant que la vitesse du courant à 

 l'infini est iiorizonlale; cela donne 



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c _1 . _ • 



.-^ + .v„7 H (TT — 2a)y + a — 



Î7.-, I — s, 



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l'nfin on a une condition à écrire pour que la portion utile de L, soit ali- 

 gnée avec le point de L, (bec de l'obstacle) d'où se détache la ligne À, et 

 deux autres conditions pour (juc les deux lames aient des longueurs don- 

 nées. D'où six relations pour six inconnues A, y, w,, o).,, ^„, e,. 



Il est loin d'être évident : i" (pie la détermination de ces six constantes 

 soit possible; i" que le mouvement obtenu soit pliysi(juemeutacceptable. 



Je démontre que /e/vroZ-'/cwe 65/ possible, et la solution acceptable entre 

 certaines limites pour l'inclinaison 0. 11 est clair que si o devient suffisamment 

 grand, la lame arrière disparait dans le sillage de la lame avant : on 

 retombe alors sur un problème traité notamment par lord Rayleigh. Si o 

 augmente encore, la lame arrière peut revenir empiéter sur l'autre bord du 

 sillage de la lame avant : on a alors un problème analogue au précédent, et 

 qui s'élucide de même. 



Les choses se modifient profondément si l'inclinaison croit encore, de 

 manière que l'obstacle se présente au courant, bec en arrière. Dans ce cas, 

 sauf pour une valeur de l'inclinaison pour laquelle le point mort coïncide 

 avec le bec, il se formera encore une plage de Jluide mort au \oisinage du 

 point commun aux deux lames, avec une ligne de glissement A. Ici la condi- 

 tion d'alignement du problème antérieur disparaît. Mais la nécessité que la 

 ligne 7. reste en enant des lames exige que le rayon de courbure de \, au 

 point le plus voisin du point mort, soit dij)ére.nt de zéro. D'où le nondjre 

 d'équations nécessaires. La discussion de ce cas est notablement moins 



