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si le pouvoir émissif était le même sur toute son étendue, et que son centre 

 de gravité occupât sa vraie place. Cette largeur réduite est constante pour 

 les petites valeurs de q-^ elle augmente ensuite et finit par devenir bien 

 plus grande que l'intervalle de D, et D^, qui vaut 6 de nos unités. 



Pour D, ou Do considérées à part, la largeur réduite esto,o23 pour de 

 petites valeurs de q ('). A partir de la troisième ligne du Tableau, cette lar- 

 guer réduite est environ 0,42 et o, 58 respectivement de celle de la raie D. 



3. Examinons maintenant la question suivante : iorscju'à travers la 

 flamme, nous projetons sur la fente l'image du cratère de l'arc électrique, 

 les raies D, et Do se montrent comme des raies d'absorption. Imaginons 

 que notre flamme ait une épaisseur de 1000""°, et que, derrière elle, soit 

 placée, normalement au rayon visuel, une surface indéfinie, ayant le 

 rayonnement du cratère de l'arc électrique. Quelle sera, en fonction de q, 

 l'apparence des raies d'absorption D, et Do, comparativement à celles du 

 spectre solaire? 



Il faut remarquer d'abord que cette question n'a de sens qu'autant qu'on 

 fait l'hypothèse que les gaz de la flamme sont, par eux-mêmes, transparents 

 à un degré extrême, ce qui paraît inexact, en raison de l'existence constante 

 d'une lumière rougeâtre, à spectre continu, qui est produite par la flamme 

 en l'absence de tout métal. Sous une épaisseur de 1000'"" en effet, un coef- 

 ficient d'absorption même très petit produirait une opacité presque totale. 

 Mais, comme cette lumière des gaz de la flamme ne paraît être aucunement 

 en relation avec les propriétés de la vapeur de sodium, nous pouvons 

 accepter cette hypothèse. 



Avec la flamme de igoo""", pour les valeurs de q que nous envisageons, 

 nous n'avons à considérer que des densités de vapeur de sodium extrême- 

 ment petites; par suite, la loi qui exprime que les propriétés des flammes 

 ne dépendent que de q, sera encore mieux justifiée que pour nos flammes 

 de quelques centimètres. 



Si nous comparons les raies renversées D, et Do, produites dans l'expé- 

 rience réelle faite avec l'arc voltaïque, avec celles du spectre solaire, nous 

 observons que, pour la première ligne du Tableau, nos raies d'absorption 

 sont bien plus pâles que cellesdu Soleil. Pour la quatrième ligne du Tableau, 

 elles sont nettement plus larges et plus dilfuses que celles du Soleil, et cela 

 ne fait qu'augmenter jusqu'à la fin, où la différence est énorme, D, et Do 



(') l'our de petites valeurs de r/, l'éclat de IJj est double de celui de Di ; plus loiu, 

 le rapport des deux éclats est voisin de 1 , 4o [Annales, loc. cit.). 



