SÉANCE DU 24 JUIN 1912. 1781 



dent, imaginons qu'un astre en rotation ou un tourbillon gazeux BC pénètre 

 dans une nébuleuse A ayant une vitesse relative V de translation, dont la 

 direction, changeant par la résistance du milieu, sera à un moment donné 

 dans le plan équatorial du noyau. En B, où lavilesse tangentielle du noyau 

 est opposée à \, les chocs moléculaires seront maxima, ce qui déterminera 

 la formation de tourbillons D, composés en partie de la matière du noyau, 

 en partie de celle de la nébuleuse. Les chocs rendent maxima au point B 

 les forces répulsives autres (jue la force centrifuge, c'est-à-dire la force 



Formation des spires dans les nébuleuses spirales. 



thermique d'explosion analogue à celle cjui agit dans les protubérances 

 solaires, la pression de radiation et sans doute aussi les forces électriques. 

 Les tourbillons D quitteront donc le noyau toujours au point B et à inter- 

 valles périodiques, lorsqu'ils auront acquis, avec une certaine masse, un 

 diamètre qui éloigne leur centre du centre O d'attraction. Dans le cas où 

 le noyau ^est un tourbillon gazeux, j'ai trouvé dans mon Essai de Cosmo- 

 gonie tourbillonnaire l'équation de la spire S, : 



K — a — be^^. 



Suivons la spire S, : les masses D pourront, soit s'agglomérer en amas 



