Ijg-Z ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Remarquons qu'on aura le long d'une trajectoire définie par les équa- 

 tions (I) ou (!'), 



( j )/; = / W dt ; 



c'est le principe de Hamilton étendu au champ électromagnétique consi- 

 déré. 



Introduisons les variables canoniques 



t, =r nij- -H eF, 

 T, =z nty -h eG, 

 r = «^ 3 -1- e H . 



Le système (T ) pourra s'écrire sous la forme canonique de Hamilton 



(11") 



ou 



d.r _ dX 



~dt ~ ~àT' 



di _ OX 



dt d.r 



3e= :cç + yr, + -"Ç— \V 

 ==- m( .x^-i- >'- + ;- ) + e V 



2 



Si l'on suppose que le potentiel éleclri(juc V et le potentiel vecteur (F, 

 G, H) sont indépendants entre eux et ?>?r/e/je«r/cr7i/.ç de t, on retrouve un 

 résultat, dû à M. Stôrmer ( ' ), relatif au\ cluunps électrique et magnétique 

 superposés. 



Nos remarques relatives au champ électromagnétique assigné d'avance 

 peuvent se rattacher auv belles recherches de Sir Joseph F^armor, exposées 

 dans son Livre : Aether and ntallrr (Cambridge, Un. Press., i()<)o, 



P- 9'^-99)- 



(') C. Stùrmhh, Compies rendus, i2 el 26 scpU'uiljie 1910. — Tu. Dk Dom)kr, Hull. 

 Acad. royale de Belgique {Cl. des Sciences), février 1911. — T. i,Evi-(]iviTA, 

 Arcliif fnr ]fallieii)'itil; os; Naliirv. hrisliania , décembre iQri. 



