SÉANCE DU l[\ JUIN I9I2. 1793 



lion, caraclérisaiit l'(j(jnilil)rc criin corps clasliqiie pesant immcri;ê dans nn 

 liquide de même densilé. 



On peut maintenant ajouter cpie ladite solution épuise tous les cas 

 d'équilibre élastitjue, où il ne s'exerce aucun eilbrt langenliel : ni à la fron- 

 tière, ni à l'intérieur du corps envisagé. 



PHYSIQUE. — Im'crsiim du phénomène de Hall dans le bismuth. Superposition 

 de deux effets gah'anomagnétifpies de sens opposés. Note de INI. Jfa\ 

 Becquerel, présentée par M. H. Poincaré. 



Parmi les influences exercées par un champ magnétique sur un courant 

 électrique, l'une des plus remarquables est la déviation des lignes équipo- 

 tentielles, découverte en 1 879 par Hall. 



Une lame métallique {Jig- i) est traversée entrer/ et b par un courant. 

 On peut trouver latéralement deux points c et J où le potentiel a la même 

 valeur, tels qu'en les joignant par un fil on n'observe aucun couiant. Va\ 

 introduisant un galvanomêlre dans ce circuit secondaire, on constate la 

 production d'un courant permanent quand la lame est placée normalement 

 aux lignes de force d'un champ magnétique. 



Dans la plupart des métaux, la déviation des lignes équipotentielles a 

 lieu dans le sens inverse de la rotation des courants d'Ampère correspon- 

 dant au champ magnétique : l'effetcstalors dit desensnégatif. Auconiraire, 

 chez d'autres métaux (Fc, Zn, Co, Te), le phénomène est de sens positif. 

 Le bismuth présente un effet particulièrement intense, donné jusfju'à pré- 

 sent comme le meilleur exemple d'effet Hall négatif. 



Les expériences suivantes vont montrer que dans un champ suffisamment 

 intense, et surtout aux basses températures, le pliénomènc de llall dans le 

 bismuth change de sens et parait être la résultante de deux phénomènes d^c 

 natures différentes. Les conséquences de ces faits sont extrêmement graves 

 pour les théories les mieux acceptées aujourd'hui. 



Nous avons employé la méthode de Hall, consistant à chercher par 

 tâtonnements deux points c et d sensiblement au môme potentiel, et à 

 mesurer le courant transversal dans un champ magnétique. M. Werlein a 

 taillé très habilement, dans une même masse cristallisée, trois lames rectan- 

 gulaires; l'une est normale à l'axe cristallographique principal ; dans les 

 deux autres, cet axe est parallèle respectivement aux grands et aux petits 

 côtés. 



