Heuser, Beobacttungen über Zellkerntheilung. 87 



allen Anforderungen genügen — und solche, neuerdings dargestellt, 

 stehen mir zur Verfügung — zeigen im Augenblick der Umordnung 

 ein arg verworrenes Bild, in welchem die vielen Spaltstrahlen zum 

 Theil fast gerade gestreckt, zum Theil haken- bis U förmig ge- 

 bogen, in den verschiedensten Stellungen kreuz und quer verlaufen. 

 Verfolgt man die Entstehung dieses scheinbaren Durcheinander, 

 so wird man erkennen, dass dasselbe durch die Lage der einzelnen 

 Mutterstrahlen bedingt wird und keineswegs regellos erfolgt. 

 Einen klaren Einblick in diese Verhältnisse gewinnt man am 

 leichtesten , wenn man die Beobachtung des Verlaufs und der 

 gegenseitigen Lagerung der Kernelemente zu der Zeit beginnt, 

 wo dieselben zwar schon gespalten sind, ihre einzelnen Tochter- 

 strahlen aber noch parallel nebeneinander liegen. In diesem 

 Stadium macht sich zwischen den äusseren und inneren Elementen 

 ein auffallender Unterschied hinsichtlich ihrer Stellung zu der 

 gesammten Theilungsfigur bemerkbar. Die inneren (d. h. die dem 

 Mittelpunkt der Kernspindel zunächst gelegenen) Strahlenpaare 

 stehen mehr oder weniger senkrecht zur Aequatorialebene der 

 Kernspindel und sind zumeist in der Richtung der Spindelpole 

 gelagert, während die äusseren (d. h. die im Aequator der Kern- 

 spindel peripher gelegenen) Elemente fast oder ganz parallel 

 zur Aequatorialebene verlaufen und — mit den inneren Strahlen 

 annähernd einen rechten Winkel bildend — aus der eigentlichen 

 Kernfigur hinaus in deren Umgebung ragen. Diese Verschieden- 

 heit zwischen äusseren und inneren Strahlen ist für ihre nun 

 folgende Längstrennung und die damit Hand in Hand gehende 

 Umordnung deshalb von besonderer "Wichtigkeit, weil sie auf die 

 Gestaltung und Bewegung der einzelnen Spaltstrahlen während 

 der genannten Vorgänge von entscheidendem Einfluss ist. Am 

 einfachsten spielen sich Längstrennung und Umordnung an den 

 äusseren in Fig. 16 dunkler gezeichneten Strahlen ab. Hier 

 spreizen an dem dem Mittelpunkt der Kernfigur zunächst ge- 

 legenen Ende die beiden Tochterstrahlen schnell auseinander, 

 während sie ganz vorübergehend an dem entgegengesetzten in das 

 Cytoplasma ragenden Ende noch zusammenneigen. 



Dieser nur momentane Zustand ist stellenweise in Fig. 15 

 und besonders klar in Fig. 16 (sowie in der schematischen Dar- 

 stellung Fig. 35) wiedergegeben. An ihn reiht sich unmittelbar 

 in schnellem Verlauf die vollständige Trennung und zwar in 

 der Weise, dass von je zwei zu einander gehörenden Tochter- 

 strahlen jeder einem anderen Spindelpole zuwandert. Dabei 

 kommen die sich zuerst von einander befreienden äquatorialen 

 Enden stets nach vollendeter Spaltung polar zu liegen; es be- 

 schreiben die Spaltstrahlen mit eben diesen Enden um die 

 am längsten zusammenneigenden entgegengesetzten einen Bogen 

 von annähernd 90*'. — An den äusseren Strahlen, von denen hier 

 die Rede war, geht die beschriebene Trennung ohne besondere Ge- 

 staltungsveränderung vor sich (vergl. das Schema Fig. 35 Strahlenpaare 

 1 und 5), während die Spaltung der nach innen gelegenen Elemente 

 nicht alle frei von Nebenerscheinungen sind. Dieselben befinden 



