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extérieure et sa température a une valeur uniforme To; il prend alors un 

 état d'équilibre où sa densité a partout la même valeur po- Soient a, b, c les 

 coordonnées d'un point matériel dans cet état; a + l, b-h-n, c-h^ les 

 coordonnées de ce même point dans un état déformé; l, y], <^ s'annulent 

 toujours sur la surface S. Soient 



» Le potentiel thermodynamique du corps a pour valeur / po^^cy, où 

 <î) est donné par 



.^. j <E» = <Po(Po»T)4-9,(Po'T)(£, + £o4-£3) 



^ ^ \ +?2(pO»T, £o£2»£3.ToT2»T3)+ •••» 



(pa étant une forme quadratique en £/, y^ et -h. . . désignant des termes infi- 

 niment petits au moins du troisième ordre lorsque E, "^» ^ sont, partout, 

 infiniment petits du premier ordre. 



» La fonction dissipative peut s'écrire de même / '^^% dxz avec 



(4) ^ = /(Po»T, £',,£;,£;,y',,y;,y;)4-..., 



où t- =z -y-, y.= -^ et où / est une forme quadratique en £^, y^ ; -f-. .. repré- 

 sente des termes infiniment petits du troisième ordre lorsque ^, y], ^, l,', 

 r\', "C' sont, partout, infiniment petits du premier ordre. 



» Les équations du mouvement peuvent se mettre sous la forme 



l _^ /^, ^\ _^ fd^ ,àl\^±(^^ ÈL\^l". -o 



(5) da \ dz, "^ dz'J ^ db VdY3 d'i'J "^ de \d^._ '^ d^J ' "^ ' 



{ > 



+ . . . désignant des termes qui sont infiniment petits au moins du second 

 ordre lorsque E, n, C E', ■/]', '(' sont, partout, infiniment petits. 



» Cela posé, si, en un milieu élastique, Çg ^^^ une forme définie négative 

 en £,, y^, et si la surface terminale est maintenue fixe, l'équilibre du milieu est 

 instable. 



