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» Les valeurs 1 relatives à ces y phases obéissent aux équations 

 l^m} -h X,7}îj -h... -h \m] = o (i= 1,2, ..., q) 



qui donnent 



— X, _ +Xo __ __ tzlllli 



^l, ^;, ..., Sj représentant les mineurs du déterminant S quand on y sup- 

 prime les termes de la deuxième ligne arbitrairement choisie et successive- 

 ment ceux de la première, de la deuxième, . . ., de la ^'""^ colonne. 



» Si \ s'annule, la masse de la ^"''"*= phase restera constante dans une 

 transformation à tensions fixes du système bivariant, et alors S'f, II, .. ., ^l 

 seront nuls. Les deux équations 



(^) K = ^' l/-. = « 



seront notamment satisfaites. 



» On pourra supprimer la q'^'"^'' phase sans troubler la transformation des 

 autres à tensions fixes et l'on réalisera ainsi un système trivariant dans 

 l'état indifférent que caractérisent justement les équations (2). 



» La pression et la température auxquelles se passera ce phénomène 

 sont donc celles d'un point commun aux deux courbes d'états indifférents 

 et du système bivariant et du système trivariant. Ces deux courbes sont 

 encore tangentes l'une à l'autre en ce point d'après la formule de Clapeyron. 



M On voit ainsi, sans qu'il soit nécessaire d'insister davantage, que, d'une 

 façon générale, les courbes des états indifférents de deux syslèmes dont la 

 variance diffère d'une unité sont tangentes l'une à l'autre en tous les points 

 marquant une température et une pression oii ils sont tous les deux à l'état 

 indifférent et susceptibles de dériver l'un de l'autre par la seule suppres- 

 sion ou introduction d'une phase déterminée. 



» Nous ajouterons, sans le démontrer aujourd'hui, que ces deux courbes, 

 en se touchant, ne se traversent pas. Cela résulte de la loi établie parGibbs 

 que la région des pressions et des températures, répondant à un système 

 de variance donnée, est limitée par la courbe des états indifférents de ce 

 système. » 



