SÉANCE DU 3o MAI 1904. iSiy 



dant le déplacement, on trouve un maximum, on note la position de 

 l'écran par un trait tracé sur la table. On a ainsi repéré huit maximums 

 successifs correspondant aux indices déterminés par M. Blondlot (*). 



)) Cela fait, on a pris le corps dont on veut étudier les rayons secon- 

 daires sous la forme de lames de 1*=™ environ de largeur sur 4'^°* à S*^"" de 

 hauteur et de o*'™, i à o*='",2 d'épaisseur; cette lame fut fixée verticalement 

 sur un support en bois. Après avoir supprimé les rayons N en plaçant un 

 écran en carton mouillé devant la source, on dispose le support de telle 

 sorte que le milieu de la lame se trouve dans la direction de l'un des rayons 

 donnés par le prisme, par exemple le rayon n'^S d'indice 1,29. On enlève 

 alors l'écran mouillé qui cache la source et on laisse agir le rayon n** 3, sur 

 la lame, pendant une minute environ. On supprime alors la source par 

 interposition du carton mouillé et on lui substitue la lame en la plaçant 

 derrière la fente, de telle sorte que la face qui a subi l'action de la source 

 soit tournée du côté de la fente. Les rayons secondaires émis par la lame 

 passent à travers la fente, puis à travers le prisme, et l'on peut en étudier la 

 dispersion au moyen de la fente à sulfure phosphorescent. On constate 

 ainsi que le faisceau de rayons secondaires est complexe; on retrouve un cer- 

 tain nombre de maxima ; mais ces maxima correspondent tous à des indices 

 supérieurs 3i celui du rayon primaire, dans le cas particulier, à 1*29. 



» Ce résultat est général. Si l'on emploie comme source de rayons pri- 

 maires un rayon quelconque d'indice n, le faisceau de rayons secondaires 

 est constitué uniquement par des radiations d'indices plus grands que/z; 

 on ne trouve aucun rayon d'indice plus petit. Il y a donc transformation 

 des radiations primaires en radiations plus réfrangibles. Or M. Blondlot a 

 montré que, pour les rayons N émis par la lampe Nernst, la longueur d'onde 

 croît en même 'emps que l'indice. 



)) Les radiations secondaires sont donc de longueurs d'onde plus grandes 

 que les radiations primaires, ce qui est conforme à la loi de Stokes. 



» J'ai vérifié d'ailleurs directement ce résultat par un autre procédé. La 

 lame soumise à l'action d'un rayon N d'indice déterminé est utilisée comme 

 source pour produire un faisceau dispersé par un prisme en aluminium; l'un 

 des rayons sortant du prisme tombait ensuite sur un réseau et l'on mesu- 

 rait directement sa longueur d'onde. La longueur d'onde du rayon pri- 

 maire étant 0^,0146, celle du rayon secondaire fut trouvée égale à 0^^,01 60; 



(') Comptes rendus, t. CXXXVIII, p. i25. 



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