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de même la fluorescence excitée sur le verre et surtout la luminescence 

 du gaz traversé par les rayons augmentent d'intensité avec le champ. 

 » Les rayons magnéto-cathodiques ne sont pas électrisés : 



» L'ombre d'un fil ne s'élargit pas quand on charge ce fil uégativenaent [expérience 

 de M. Perrin (^)]. On peut même relier ce fil à la cathode sans obtenir, soit un élar- 

 gissement de l'ombre, soit la suppression des rayons passant près du fil. 



» La méthode du cylindre de Faraday, devenue classique depuis les travaux de 

 M. Perrin, permet de vérifier directement cette absence d'électrisation : il convient 

 seulement d'éviter le mélange des rayons en plaçant, en avant de la cathode, un dia- 

 phragme à petite ouverture, et il est commode de ne pas mettre en ligne droite la 

 cathode, le diaphragme et l'ouverture de l'enceinte protégeant le cylindre. Dans ces 

 conditions, en l'absence du champ aucun rayon n'arrive au cylindre, et, si l'appareil 

 est électriquement étanche, l'électroscope n'accuse aucune charge. On peut ensuite, 

 â volonté, diriger dans le cylindre soit les rayons ordinaires, au moyen d'un aimant 

 faible, soit les rayons magnéto-cathodiques en orientant convenablement l'ampoule 

 dans un champ puissant. Une poudre fluorescente, déposée sur l'enceinte du cylindre, 

 facilite le réglage de l'expérience. Or, l'arrivée des rayons ordinaires dans le cylindre 

 produit instantanément une divergence des feuilles d'or correspondant à plusieurs 

 centaines de volts; la divergence est, au contraire, absolument nulle avec les rayons 

 magnéto-cathodiques. 



» Leur charge, si elle existe, est donc incomparablement moindre que 

 celles des premiers. Il est fort probable que cette charge est nulle et que 

 ces rayons sont autre chose qu'électrisés. 



» En efi'et, si l'on fait passer un mince faisceau de rayons magnélo-cathodiques 

 dans un champ électrique (longueur des plateaux 40"""' à 5o""", écartement S'"'" 

 à lo™"", différence de potentiel 25o à 5oo volts) on observe une déviation, mais, con- 

 trairement à ce qui a lieu en pareil cas pour les rayons de Hittorf, cette déviation se 

 produit perpendiculairem,ent aux lignes de force électrique. Le sens de la déviation 

 change arec celui du champ électrique ou magnétique : ce dernier étant dirigé de 

 droite à gauche, un observateur regardant dans la direction de la force électrique 

 verra les rayons s'enrouler dans le sens du mouvement des aiguilles d'une montre. 

 La grandeur de la déviation électrique est d'autant plus grande que le champ magné- 

 tique générateur est plus faible; c'est l'analogue de ce qui se passe pour la déviation 

 magnétique des rayons cathodiques ordinaires. 



» Ainsi les propriétés des rayons magnéto-cathodiques sont inverses de 

 celles des rayons de Hittorf : le champ électrique agit sur les premiers 

 comme le champ magnétique sur les seconds, et réciproquement; c'est, je 



(') Annales de Chimie et de Physique, 7" série, t. Xl, 1897, p. .007. 



