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/,„, /„ étant deux instants convenablement choisis entre t^ et /,. Si l'on 

 néglige les quantités de l'ordre de (A — A,,), (B — B^), (T — T^) devant 

 iesquantilés de l'ordre de (a, — a,,), (^^ — po), ces égalités rigoureuses (2) 

 peuvent être remplacées par les égalités approchées 



[ 



(3) 



L(a, p,ïo)oc'+M(a.,[3,ïo)^'+^^(oc,p,To) 



= /(='-/«' Pw»To, Ao, B„)(oc, — 7.0), 

 [m (a, p, To) oc'+ N(a, ^, T») ^'+ J^ §{<^, \i, T^)]" 



= ^"(a„,,[i,«, ïo, Ao, Bo)(^, — Po). 



» Si ces égalités avaient lieu rigoureusement et quelque petit que soit 

 (/, — ^0), nous pourrions en déduire que a, (3 sont déterminés par les 

 équations différentielles 



(4) 



d_ 



dt 



d_ 

 di 



L(a, p, To) a'+ M(a, ^, T,)^'-\~ ^J(^, P, T^) 



+ /(a, p,To, Ao,B,)a'=o, 



-f-ê'(a,p,To,Ao,Bo)p'=o. 



» Les restrictions et approximations auxquelles sont subordonnées les 

 équations (3) nous conduisent à formuler la supposition suivante, sans 

 nous permettre de la démontrer rigoureusement. 



» a, p diffèrent toujours très peu d'un système intégrant les équa- 

 tions (4). 



» Or ces équations (4) sont celles qui régiraient les transformations du 

 système si la température T et les actions extérieures A, B gardaient les 

 valeurs rigoureusement invariables T^, A,,, Bo- On voit donc que le système 

 se transforme sensiblement comme si la température et les actions exté- 

 rieures n'éprouvaient aucune oscillation. 



» En réunissant ce résultat à ceux qui ont été observés dans notre pré- 

 cédente Note, on obtient la proposition suivante : 



» Des oscillations petites et fréquentes de la température et des actions exté- 

 rieures n'exercent presque aucune influence sur un système défini par deux va- 

 riables à hystérésis. 



» Toutefois, l'exactitude de cette proposition est subordonnée à une 

 condition : ni l'une ni l'autre des deux variables à hystérésis n est presque 

 exempte de viscosité. Il suffit qu'une des deux variables qui définissent le 



