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confond-elle avec la ligne de forces et, par conséquent, avec la trajectoire 

 des rayons magnctocathodiqiies. Il faut excepter, bien entendu, le cas où 

 les ravons calhodiques partent de la cathode perpendiculairement aux 

 li'ynesde forces : la composante suivant ces lignes étant nulle, les rayons 

 restent forcément dans un plan perpendiculaire aux lignes de forces. 



» J'ai suivi ces phénomènes depuis les champs les plus faibles jusqu'aux 

 plus intenses : la continuité ne laisse aucun doute sur le genre de 

 rayons. » 



PHYSIQUE. — Sur la déviation électrostatique des rayons magnetocathodiques , 

 Note de M. C». Fortin, présentée par M. J. VioUe. 



<( Quand on place un tube de Crookes en activité dans un champ magné- 

 tique progressivement croissant, on voit d'abord les rayons calhodiques 

 s'enrouler en hélice autour du champ magnétique, suivant les lois connues, 

 puis brusquement, pour une certaine valeur du champ, on voit apparaître 

 des rayons qui dessinent le tube de force magnétique issu de la cathode. 

 M. Villard (^) a montré que ces rayons, auxquels il a donné le nom de 

 rayons magnetocathodiques , ne paraissent pas transporter de charges élec- 

 triques, et que, dans un champ électrostatique perpendiculaire à leur direction, 

 ils sont déviés perpendiculairement à ce champ électrique. 



» L'interprétation de ces faits est difficile; mais, quelle que soit la 

 nature vraie des rayons magnetocathodiques, on peut montrer qu'ils se 

 comportent vis-à-vis du champ électrostatique comme le feraient des rayons 

 cathodiques ordinaires enroulés autour des lignes de force magnétique en 

 hélice de rayon très petit. 



» Soil, en eflet, une parlicule cathodique de masse m et de charge — e, passant à 

 l'origine des coordonnées au temps zéro, avec une vitesse «o, t'o, w^^. Supposons-la 

 placée à la fois dans un champ magnétique uniforme H dirigé suivant O^ et dans un 

 champ électrostatique uniforme F dirigé suivant Ojs. Elle subit une force électrosta- 

 tique parallèle à Ojc, de projections — ¥ e, O, O et une force électromagnétique per- 

 pendiculaire à O; de projections We—'-y — He--^--> O. Les équations différentielles 



Cl V et (r 



de son mouvement sont donc 



d^jc He dy ¥e d'-y He dx d'^z 



~dt^ ^ ~m 'dt~'m' ll¥ '~~ lîï 'dï' 'dF~^' 



(') Comptes rendus, t. CXXXVIII, 190^, p. i4o8. 



