SÉANCE DU 20 JUIN 1904. T SqS 



» L'intégration fournit les équations de la trajectoire : 



■^ . /He \ m m ¥ 



m 



^ = Ti- 1 / '/n + l Tî — ''0 ) ^"M -ZT '- -^ ? ) -+- -jq-; «"o — jj-^ jj ' 



m I 7F V /He \ m F ^ 



J =«^0^, 



avec 



F 



tangtp =:= 



lie. 



» Cette trajectoire est tracée sur un cylindre circulaire oblique. Dans le plan xOy 

 la base est un cercle dont le centre a pour coordonnées : 



m m Y m 



Les génératrices sont perpendiculaires au champ électrique Ox et font, avec le champ 

 niagnétique Oz, un angle 6 défini par 



(0 ^^"8^ = ï^' 



» Or, s'il n'y avait pas eu de champ électrostatique, la trajectoire aurait été tracée 

 sur un cylindre circulaire droit, de génératrices parallèles à Oz, la base dans le 

 plan xOy étant un cercle dont le centre aurait eu pour coordonnées : 



m m 



» Le rayon, sensiblement confondu avec l'axe du cylindre, reste donc 

 rectiligne. Le champ électrostatique lui fait subir une translation parallèle 



au champ 



m F 



^ -~HiH' 



et une rotation 9 dans un plan perpendiculaire à ce champ. 



» La formule (i) montre que la rotation est proportionnelle au champ électrosta- 

 tique, en raison inverse du champ magnétique, et qu'elle change de sens en même 

 temps que chacun d'eux. Tout cela est d'accord avec les observations de M. Villard 

 sur les rayons magnétocathodiques. Le sens de la déviation est aussi conforme à la 

 règle trouvée expérimentalement. 



» Enfin la concordance subsiste également pour l'ordre de grandeur des phéno- 

 mènes. En adoptant les données suivantes : 



F = 1000 volts par centimètre, H r= 200 gauss, 



