23o ACADÉMIE DES SCIENCES. 



armatures, il en résultera un champ magnétique, car chaque bande horizontale des 

 armatures en mouvement produit l'effet d'un courant électrique; il est facile de voir 

 que les deux armatures produisent des champs magnétiques de même sens, que le 

 champ magnétique résultant est uniforme, que sa direction est verlicale, son sens 

 donné par la règle d'Ampère et son intensité par 



(2) ae = 4TîTV. 



Si nous supposions maintenant un déplacement des armatures dans une direction 

 normale à celles-ci, les considérations de symétrie montrent immédiatement que le 

 champ magnétique en P serait nul. On déduit de ce qui précède que, si le déplacement 

 des armatures a lieu dans une direction faisant un angle a avec les lignes de force du 

 champ électrique et une vitesse V, l'intensité du champ magnétique est donnée par 



(3) 3e = 4ircr'Vsinc(. 



La relation entre l'intensité * du champ électrique et la densité a sur les armatures 

 est K* = f\T.<7; en remplaçant il vient 



(4) 3e = K<I>Vsina. 



Remarquons maintenant que, en vertu du principe d'action de milieu, l'effet sera le 

 même si le point P considéré a le même mouvement relatif par rapport aux lignes de 

 force d'un champ électrique de même intensité, quelle que soir la manière dont ce 

 champ électrique est obtenu et quelle que soit la manière dont le mouvement relatif 

 est produit. En particulier, si les ligues de force du champ électrique sont immobiles 

 et le point P en mouvement, il se produira pour ce point (portion d'un aimant, d'un 

 solénoïde, d'un courant) un champ magnétique conformément à l'énoncé qui est en 

 tête de cette Note. 



On voit que la relation (1) a même forme que la relation qui donne 

 l'inlensité du champ électrique agissant sur un point mobile dont la trajec- 

 toire coupe sous un angle oc les lignes de force d'un champ magnétique : 

 il n'y a qu'à permuter 3e et et à changer K en fi (perméabilité magné- 

 tique) dans les formules, à permuter « magnétique » et « électrique » dans 

 l'énoncé et à changer « droite » en « gauche ». Ainsi le phénomène dont la 

 la loi est donnée en tête de cet article est le phénomène réciproque de 

 l'induction électromagnétique. 



Si, dans la relation (i), nous employons les unités électromagnétiques, 



on a K = Yjï' ^n désignant par /c la constante diélectrique du milieu (l'unité 



dans le cas du vide) et par U le rapport des unités(U = 3 X lo'"); defaçon 

 que la relation devient 



(5) 3t=:!^^^. 



