SÉANCE DU l3 FÉVRIER igoD. 4o3 



leurs, au moins dnns le cas, seul efiectif, de d, e, f nuls ou très petits, les 

 valeurs en résultant pour to sont réelles; car ce sont celles qu'on doit à 

 Fresnel, au changement près entniîné par l'orientation, ici différente, 

 des ir,y, z, qui n'est généralement pas celle des axes du potentiel de la 

 partie principale des résistances. Ainsi la transparence du milieu, quand on 

 annule a', b' et f', est bien établie. 



III. Si, justement, la partie principale des résistances avait ses axes de 

 symétrie en coïncidence avec ceux des x, y, z, qui sont les axes princi- 

 paux des peliles résislances en E', W, 'C pourvues d'un potentiel, l'on aurait 

 D = o, E = o, F ^ o; et les expressions de ç, j^, . . . , ij/, se réduiraient à 

 celles, (27), que j'ai étudiées, comme principale application, dans ma Théorie 

 générale de la Iranslucidilé (même Ouvrage, t. II, p. 61 1 à 618). Or les con- 

 stantes D, E, F n'empêchent pas, dans (3), les quantités imaginaires cp,, 

 ?:;> X2 ^^ ~h ^■' '\\ fl'étre respectivement conjuguées, ni de garder leurs 

 dérivées en /, m, n. Vax- suite, uniquemenl basés sur ces deux circonstances 

 (quant aux six fonctions ç,, Çj, ^2 ^^ X. '\'t "l*))' ^^^ raisonnements qui, 

 à l'endroit cité (p. 6i5), m'ont conduit presque sans calcul au coefficient 

 de Yexlinction, par la distance croissante u à un plan fixe, qu'éprouvent 

 les ondes dès qu'on introduit les petites résistances en H', ■/)', 'C pourvues 

 d'un potentiel, subsisteront sans aucune complication ni modification. 

 Dans l'exponentielle e~^" qui affecte alors l'amplitude des déplacements E, 

 r,, "( effectifs, le coefficient /est donc donné par la formule (Sg) (p. 618). 

 Et l'on a, par exemple, 



/,x .._ /• a'Ù\L.\'-'-\-h'ù\l.t)'-+c-dWX'' 



OÙ r désigne la vitesse de propagation du rayon lumineux constitué par les 

 ondes, V l'angle de ce rayon avec la normale à la face d'entrée de la lumière 

 incidente dans le corps translucide (c'est-à-dire avec le sens suivant lequel 

 se fait l'extinction quand l'illumination est uniforme sur toute la face d'en- 

 trée, supposée même indéfinie), enfin, oi;i 011.. q-, 3H.r,'% 3\X.X"- sont les 

 moyennes des valeurs que prennent, durant une période, les trois carrés 

 ^'-, Y)'*, 'C'- des vitesses vibratoires d'un atome d'éther. 



IV. Comme, en réalité, les coefficients d, e, f de dissymétrie sont ou 

 nuls, ou insensibles, L', M', N' peuvent être supposés réels. Alors les tra- 

 jectoires deviennent rectilignes, et i' , yi', "i' sont proportionnels aux cosinus 

 directeurs /', m' , n' de la vibration. Convenons d'ailleurs d'évaluer paral- 

 lèlement au rayon lumineux, et d'appeler S, la distance du point {x, y, z) 



