SÉANCE DU l3 MAKS ipoS. 7^1 



arêtes rectilignes extérieures, des clivages plans ou linéaires, des plans et 

 axes de glissement et de macle. On donne à ces propriétés, très impropre- 

 ment, le nom de propriétés géométriques des cristaux. Ce sont des propriétés 

 physiques comme les autres et qui n'ont que cette particularité de s'exprimer 

 par des ensembles de plans, tandis que les propriétés continues s'expriment 

 par d'autres surfaces, des ellipsoïdes par exemple. Ces propriétés discon- 

 tinues sont seules caractéristiques de l'état cristallin. 



Il est donc parfaitement illusoire d'essayer de baser, sur autre chose que 

 sur les propriétés discontinues, une hypothèse qui attribue à la matière cris- 

 talline une structure spéciale, différente de celle de la matière amorphe. En 

 d'autres termes, l'existence des faces planes est un fait d'observation, indé- 

 pendant des autres propriétés des cristaux, qui n'en peut être déduit logi- 

 quement par aucun moyen, et qui seul différencie nettement la matière 

 cristallisée de la matière amorphe. 



La théorie réticulaire ne peut donc se dispenser de prendre pour base 

 l'existence des faces planes et la loi qui régit leurs directions. Dès lors, il 

 importe, au lieu de poser a pr/ori l'hypothèse du réseau, comme on l'a fait 

 généralement jusqu'ici, de rechercher d'abord les conséquences purement 

 logiques de ces faits d'expérience fondamentaux, dont il est impossible de 

 se passer. On saura alors d^'une manière précise ce que l'hypothèse réticu- 

 laire leur emprunte et ce qu'elle leur ajoute. 



On appelle élément de symétrie d'un objet quelconque un élément de 

 symétrie qui appartient à toutes ses propriétés. Par suite la symétrie d'un 

 corps ne peut être supérieure à la symétrie de celle de ses propriétés qui 

 est le moins symétrique. Il n'y a aucune différence à faire à ce point de 

 vue, dans un cristal, entre les propriétés discontinues (dites géométriques) 

 et les propriétés continues (dites physiques). 



Soient r^, r«, r^, ... les groupes de symétrie appartenant aux diverses 

 propriétés a, b, c, . . . d'un même corps. Le groupe T qui caractérise la 

 symétrie du corps est, par définition, un sous-groupe de chacun des 



groupes Fa, T/,, T^, ..-, T^ Une |)ropriété /^ ne peut, de par sa nature, 



comporter qu'un certain nombre de types de symétrie T^', T'^,, .... Elle 

 impose par là au groupe T un certain nombre de uiaxima. 



En particulier, considérons un cristal et les propriétés discontinues qui 

 le caractérisent. On peut les exprimer de la manière la plus générale par un 

 faisceau de plans menés par un point parallèlement à toutes les faces (cli- 

 vages, etc.) du cristal, les deux faces de chacun de ces plans étant en gêné- 



