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de l'influence de la compression longitudinale due à la poussée, ont une importance 

 souvent considérable. 



Pour faciliter les calculs numériques, nous avons développé ces expressions en 



e 



séries, procédant suivant les puissances de 'f et contenant le rapport - =r m. Les valeurs 

 des inconnues prennent la forme 



P 



()» — — O" 



L^-' 



S" 



L--i- 





U = -LU". 



L = pip est la demi-longueur de l'arc. On vérifie aisément que, pour o =r o, Q s'annule 

 et que S et U prennent les valeurs qui conviennent aux poutres droites encastrées. 



Nous avons calculé des Tables donnant les valeurs des diverses fonc- 

 tions Q^, Q°. S°, S°, U°, S", pour des valeurs de m croissant de dixième en 

 dixième, de m = o à m^ 0,9, et pour des valeurs de «p croissant de deux 

 en deux degrés, de 10° à So", ainsi que les valeurs limites pour fp = o. 



2" Cas d'une charge uniformément répartie sur l'horizontale, de valeur 

 unité, la température restant constante. 



On a, dans ce cas : 



U = o, 





V^ ' 



— -i siii'ci — bin c 



'J ' ' ' \ 2 



r \ 



s = — '. ^ I 7 (siu'i — ocos<3)sin'(i 



Ai 3 * -2 ; V 



sin 2 ts 



p- 



■i COS 2 9 



sin Ta 



-f C0S2'{> . 



Les expressions développées de Q et S sont de la forme 



Q- 



7o-n'7ï 



-5» 



L^ ' 



I 



L=c 



I H- ■i-^^-rô» 



L'o- 



q\, yj, «J, s\ sont de nouvelles fonctions de a finies pour 0=1:0, dont nous avons cal- 

 culé les valeurs entre ^ := o et tp := oo". 



Il y a lieu de noter l'inlluence presque toujours prépondérante du terme correctif du 

 numérateur de S. 



3° Cas d'une élévation de température sans surcharge. 



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