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THERMODYNAMIQUE. — Sur In chaleur de vaporisation des gaz liquéfiés. 

 Note de M. E. Matiiias, présentée par M. G. Lippiiianii. 



Dans la théorie des fluides, les physiciens sont divisés sur deux questions : 

 celle de Vunivariance des étals saturés en équilibre et la question du point cri- 

 tique proprement dite. 



Or, les expériences sur la chaleur de vaporisation des j^az liquéfiés, dont 

 j'ai eu l'honneur autrefois d'enlrenir l'Académie et que j'ai, dans le cas de 

 l'acide carbonique, poussées jusqu'au voisinage immédiat du point critique, 

 ne laissent pas la place au doute quant à l'univariance des états saturés en 

 équilibre. Les adversaires de la théorie classique ont récusé mes expé- 

 riences en vertu d'un raisonnement que cette Note a pour but de faire 

 tomber. 



Rappelons brièvement la méthode. Le gaz liquéfié étant contenu dans un récipient 

 métallique plongé dans l'eau d'un calorimètre, on provoque une vaporisation modérée 

 du liquide et l'on compense, à chaque instant, le refroidissement du calorimètre pro- 

 venant de la vaporisation par une source de chaleur connue, de manière que la teni- 

 rature t du calorimètre reste sensiblement constante. L'expérience terminée, le réci- 

 pient métallique a perdu un poids it et, toutes corrections faites, on a versé une 

 quantité de chaleur Q dans le calorimètre sans que sa température change. Si 8 et 8' 

 sont les densités du liquide et de la vapeur saturée à t, on a 



. Q S - S' 



Sous cette forme, on voit que la chaleur de vaporisation )i est le produit 

 de deux expressions dont la première ne renferme que des mesures indé- 

 pendantes de toute hypothèse, tandis que la seconde concentre sur elle 

 toutes les objections/les adversaires de la théorie classique. 



A cause de cela, je considérerai mes expériences comme donnant unique- 

 ment l'expression 



(2) \=% 



à laquelle je donnerai le nom de chaleur de iiaporisalion apparente. Cette 

 nouvelle grandeur a toujours un sens expérimental, que rexpcrieuce 

 d'écoulement du fluide sans détente sensible soit faite au-dessous du point 

 critique ou même au-dessus, près ou loin de celte température; en outre, 



