SÉANCE DU 8 MAI igoS. 1237 



position dans le lube : 



^Q = 





du; ' dj.' 



clx ou 4- ^dx. 



en appliquant les deux principes de la Thermodynamique 



d ddr J^ d dSr 



JT lu- T ~ dx ~dT' 



d'où 



dSr _ t)V ^(A^ ^£ _ ^ . (JV 



(ix ~"'"dx "^-^ 6>x' dT ~^dT '^J d'\: 



>i _ Oi> d^ df d\" 

 T ~ d'I dx "^ dT dx ■ 



Hypothèse. — Supposons que l'état de chaque fluide soit le même dans 



toute son étendue, on a 



dV ^_ dW^^_d\j^ 

 dx àx dx^ 



dV ^ accroissement de volume du liquide dans le tube capillaire. 



De plus, la chaleur ^ est simplement équivalente aux travaux extérieurs ; 

 ou 



Pdx^J dx "" dx^J P)-^ àx dT ' 



J P- 1 dT ' 

 - „ ^ = const. 



Ceci est manifestement contraire aux résultais expérimentaux, notam- 

 ment ceux de Wolf. 



D'où le volume spécifique de chaque fluide n'est pas le même dans toute son 

 étendue. 



On sait que les hypothèses moléculaires émises pour expliquer les phé- 

 nomènes capillaires conduisent à la même conclusion. 



Je peux faire remarquer que, dans le cas simple étudié, en considérant 

 la couche de liquide qui existe sur toute la |)aroi interne du tube capillaire 

 au contact de la vapeur, s étant sa surface totale, s diminue quand x croît 

 et quand dV ^ est positif, f — p représentant la pression capillaire f, on a 



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