SÉANCE DU i5 MAI igoS. ^ 7.g3 



l'intérieur d'un long tuyau cylintlrique de 3" de diamètre, s'étendant en 

 ligne droite sur une longueur de 2922" entre Argenteuii et Cormeilles, et 

 fermé à ses deux extrémités par des cloisons sur lesquelles le son venait 

 alternativement se réfléchir. 



Nous examinerons aujourd'hui particulièrement ce qui concerne les sons 

 musicaux. 



I. Le premier fait à noter est la conservation des propriétés acou- 

 stiques du son à grande vitesse. La portée dépend d'ailleurs de la hauteur 

 du son : les sons aigus portent beaucoup moins loin que les sons graves. 

 Tandis que l'ut_t (32^'') de la grande flûte d'orgue de 16 pieds s'entend 

 nettement après un parcours de plus de 23'"", le ré^ (44oo'"') n'est déjà 

 plus, à 1800"", qu'un bruit sans caractère musical, qui s'éteint quelques 

 cents mètres plus loin. 



La nature de l'instrument, le mode d'émission du son influent d'ailleurs 

 beaucoup sur les résultats qui ne se prêtent guère à une analyse rigou- 

 reuse. 



On peut cependant remarquer que, sur toute l'étendue de l'échelle 

 musicale, la portée d'un son dans notre tuyau s'est montrée en raison 

 inverse delà racine carrée du nombre de ses vibrations. Si, en effet, nous 

 désignons par /t le nombre des vibrations rapporté à celui de ut_, et par^ la 

 portée estimée en doubles longueurs du tuyau c == 5844"» nous avons (' ) : 



D'après la théorie de Kirchhoff, développée par lord Rayleigh (-), l'in- 

 tensité du son dans un tuyau cylindrique varie avec la distance x comme 



(') Au degré d'exaclilude de ces mesures, la diminution de portée correspondant à 

 l'afTaiblisseraent dû à chaque réflexion, atFaibiissenient petit, mais certain, n'a pas 

 d'influence appréciable. 



(^) Lord i^AYLEiiiu, Thcory 0/ Sound, second édition, § 3^8. 



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