SÉANCE DU 5 JUIN igoS. i5o7 



ces conditions, la compensation est complète, si l'on suppose que l'inertie 

 est un phénomène exclusivement électromagnétique, comme on l'admet 

 généralemeul depuis l'expérience de Kaiifmann, et qu'à part la pression 

 constante dont je viens de parler et qui agit sur l'électron, toutes les forces 

 sont d'origine électromagnétique. On a ainsi l'explication de l'impossibilité 

 de montrer le mouvement absolu et de la contraction de tous les corps 

 dans le sens du mouvement tei'reslre. 



Mais ce n'est pas tout : Lorentz, dans l'Ouvrage cité, a jugé nécessaire de 

 compléter son hyjjolhèse eu supposant (jue toutes les forces, quelle qu'en 

 soit l'origine, soient afleclées, par une translation, de la même manière 

 que les forces électromagnétiques, et que, par conséquent, l'effet produit 

 sur leurs composantes par la transformation de Lorentio est encore défini 

 par les équations (4). 



Il importail d'examiner cette hypothèse de plus près et en particulier de 

 rechercher quelles modifications elle nous obligerait à apporter aux lois de 

 la gra\itation. C'est ce que j'ai cherché à déterminer; j'ai été d'abord con- 

 duit à supposer que la propagation de la gravitation n'est ()as instantanée, 

 mais se fait avec la vitesse de la lumière. Cela semble en contradiction avec 

 un résultat obtenu par Laplace qui annonce que cette propagation est, 

 sinon instantanée, du moins beaucoup plus rapide que celle de la lumière. 

 Mais, en réalité, la question que s'était posée Laplace diffère considérable- 

 ment de celle dont nous nous occupons ici. Pour Laplace, l'introduction 

 d'une \ ilesse finie de pro|)agation était la seule niodification qu'il apportait 

 à la loi de Newton. Ici, au contraire, cotte modification est accompagnée 

 de plusieurs autres; il est ilonc possible, et il arrive en etfel, qu'il se pro- 

 duise entre elles une compensation partielle. 



Quanil nous parlerons donc de la position ou de la vitesse du corps atti- 

 rant, il s'agira de celte position ou de celte vitesse à l'instant où Voiide gra- 

 <,'i/iquc est partie de ce corps; quand nous parlerons de la position ou de la 

 vitesse ilu corps attiré, il s'agira de cette position ou de celte vitesse à 

 l'instant où ce corps attiré a été atteint par l'ondê gravifique émanée de 

 l'autre corjis; il est clair que le premier instant est antérieur au second. 



Si (Jonc X, y, z sont les projections sur les trois axes au vecteur qui joint 

 les deux positions, si la vitesse du corps attiré est 4, n, 'C, et celte du corps 

 attirant ^,, r,,, "C,, les trois composantes de l'attraction (que je pourrai 

 encore appeler X,, Y,, Z, ) seront des fonctions de.r, j^, ^, ^, r,, ^, ç,, r, ,, ti- 

 Je me suis demande s'il était possible de déterminer ces fondions île telle 



