SÉANCE DU 5 JUIN IQoS. l533 



deur et la direction du champ et de l'aimantation correspondante caracté- 

 risées par H et a, I et cp. Nous faisons ici abstraction de l'hystérèse. Décom- 

 posons H en Hp dirigé suivant OY et H, dirigé parallèlement à I. Le 



Fig. 



rapport ." = N est constant quels que soient H et a. Tout se passe donc 



comme si la substance annulait, par un phénomène démagnétisant dû à sa 

 structure, une composante du champ proportionnelle à la composante de l'aiman- 

 tation dans la direction de difficile aimantation et si ensuite la composante 

 restante était parallèle à V aimantation. 



Ceci posé, on sait que le travail effectué par le champ quand l'extrémité 

 du vecteur I se déplace de di et de Irfç est 



d'Y = H cos(a — 9)û?I + HIsin(a — ç)^?- 



c?T est différentielle exacte et peut s'écrire, en mettant en évidence le travail 

 des deux composantes H, et Hp, 



dT = H, d\ + NI sincp d{\ sinç). 



Le deuxième terme est aussi différentielle exacte, il en résulte que H, n'est 

 fonction que de L La loi de l'aimantation, déduction faite du champ déma- 

 gnétisant, est donc la même dans tous les azimuts. 



Reste à indiquer celle loi pour un azimul particulier, par exemple pour la direc- 

 tion OX de facile aimantation. La courbe OABC {fig. 2), qui la représente, pari de 

 l'origine, avec une susceptibilité d'abord constante et égale à 0,43 qui conduirait à la 

 saturation pour un champ de^i 10 gauss; mais, devenant concave du côté de l'axe des 

 abscisses, elle n'atteint la saturation qu'à 700 gauss pour la conserver absolument 

 constante jusqu'à 1 1 i4o gauss. 



Pour l'interprétation de cette courbe dans les champs faibles, il convient de lenir 

 compte des phénomènes démagnétisants provenant des dimensions finies de l'objet : 

 un disque taillé parallèlement au plan magnétique, de 9™™ de diamètre et de o™™,75 



