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rage, si celui-ci est efTeclué, soit par un moteur fonctionnant dans les conditions théo- 

 riques normales ci-dessus définies, soit par un ressort normal construit de manière à 

 emmagasiner graduellement l'énergie de la masse en voie de chute pour la restituer 

 graduellement en sens inverse à la détente. Les éléments temps et hauteur du dé- 

 marrage normal sont ainsi définis. Quant à la dépense d'énergie, puisque c'est par 

 l'action du moteur de puissance W que le démarrage s'effectue, elle est égale à 



I W I 



E = W X ^, = - -— = im-l ^-Ph. 

 g P 2 



Si l'on remarque que cette énergie s'emploie simultanément à communiquer à la 

 charge la vitesse (•„ et à élever cette charge à la hauteur /(„, l'on constate que pendant 

 la période du démarrage normal la moitié de l'énergie totale nu'J^ mise en jeu par le 

 moteur se polentialise, en produisant un trai'ail ph„ d'élévation, tandis que l'autre 

 moitié s'emmagasine à l'état cinétique sur la charge, lui communiquant la force 

 vive ^m(',% qu'elle conservera intégralement pendant toute la période de régime. 

 Cette force vive pourra être restituée en travail au moment où cessera l'action du 

 moteur, la vitesse (■„ permettant à la charge de s'élever à la hauteur /i„ et de potentia- 

 liser ainsi l'énergie résiduelle. Le démarrage normal, comme l'élévation normale en 

 régime, ne comporte donc définitivement aucune énergie de sustentation. Le rendement 

 est en réalité égal à l'unité. 



Ce n'est pas ce qui arrive dans le cas de l'élévation lente par le moteur considéré, 

 quand le démarrage a pour effet de produire une vitesse de régime ('^<; v\. La hauteur 

 de démarrage est, comme précédemment, la hauteur de chute hg correspondant à cette 

 vitesse; mais le temps du démarrage i^, effectué dans ces conditions avec une moindre 



W I W 



puissance effective W'=: /)!'(, est f^mi^, x tttt = = 'n> L'énergie totale dépensée 



vv g p 



est donc la même que dans le cas du démarrage normal, mais elle comprend, outre le 



travail d'élévation effectué /?/?£ et la force vive { nn'l communiquée à la charge, une 



énergie de déviation Ej donnée par la relation 



niv\ =zphg-^ — mi>l + E^, 

 d'où 



Il en résulte pour le rendement la valeur-^, expression dont le sens est conforme 



au\ données courantes de l'observation, aussi bien mécanique que physiologique : les 

 démarrages les plus rapides étant notoirement les plus économiques. 



Pour résumer notre point de vue d'ensemble, si l'on considère non plus l'énergie, 

 mais une unité (|ue nous appellerons cinétie et (]ui représente une quantité de mou- 

 vement iniilti|)llée par un temps de chute 0, on a les identités suivantes, dont nous 

 dissocions les termes en leurs éléments différents suivant la position du point : 



... , , .ni (B,)Mé'9 = Mr„={B,)M.',0. 



^ ^ ° " 1 (C)M^O=P0. 



