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avec deux disques de zinc et fer, d'après la méthode primitive de Volta, 

 s'accroît chaque fois que ces deux disques se trouvent dans un champ 

 magnétique intense. 



J'ai repris cette étude en me servant, sehan le conseil de M. H. Pellat, 

 d'un galvanomètre. Pour avoir un moyen de contrôler les résultats, j'ai 

 pris trois métaux du commerce, sous forme de fds épais (rf= i™™), fer, 

 zinc et cuivre, les groupant en trois couples et formant de chacun de ces 

 couples une pile thermo-électrique, laquelle, bien isolée par de la cire Gelas, 

 contenait cinq éléments reliés en tension par des soudures. Les soudures 

 paires se trouvaient entre les pôles d'un électro-aimant sans les toucher 

 directement. Le circuit galvanomélrique, auquel chaque pile était reliée par 

 deux soudures, était en cuivre, de même que l'interrupteur dont il était 

 muni. Je désigne ce circuit d'une façon générale par (AB) s'il contient la 

 pile formée des métaux A, B, et je compte les soudures en partant de l'inter- 

 rupteur et cheminant dans le sens positif du circuit, défini comme celui 

 qui va de l'interrupteur au métal A de la pile. Pendant les expériences, 

 chaque pile était protégée thermiquement par de la glace fondante, de 

 même que les pôles et parties voisines de l'élcctro-aimant. 



Chaque expérience consislait dans l'évaluation de trois déviations permanentes du 

 galvanomètre, «,, n.2, n, : /i, et «3 en l'absence du champ magnétique, «2 les soudures 

 paires se trouvant dans un champ magnétique 3C très intense, le reste de chaque pile 

 dans un champ à peu près nul. La position zéro du galvanomètre a été évaluée avant 

 chaque lecture, de même que le moment où chaque lecture venait à être efTectivement 

 faite, avec une précision de -j^ de minute. 



Les lectures /;, et «3 n'étaient pas généralement égales, dillerant plus ou moins 

 selon le temps écoulé (en moyenne 4 minutes). J'en déduisais, en supposant une 

 vaiiation continue du courant en question, quelle serait la déviation en l'absence du 

 courant magnétisant précisément au moment de la lecture n^. J'appelle le résultat de 

 ce calcul le courant purement thermique 5«ib. La différence n^ — S/n, est ce que 

 j'appelle le courant thermomagnétique 5«a|b. J'appelle de même le produit de 5<u, 

 ou 5/a|b P^r la résistance totale du circuit galvanométrique H la force électromotrice 

 purement thermique octh ou \a force électromotrice d'aimantation 5eA|B- 



Dans le Tableau ci-après sont exprimés : le champ magnétique en gauss, 

 la résistance en ohms, les courants en io~* ampère et les forces électromo- 

 trices en 10"' volt. 



En dehors de ces expériences (I™ série), j'ai fait avec les éléments FeZn 

 et FeCu deux nouvelles séries d'expériences. 



Dans la deuxième série, j'ai mis dans le circuit galvanométrique un rhéostat et j'ai 

 constaté, en opérant d'ailleurs comme dans la première série, que j'ai pu augmenter 



