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PHYSIQUE. — Sur le rayonnement et la température des flammes de bec Bunsen. 

 Note de M. Edmoxd Iîaier, présentée par M. VioUe. 



Dans une Note récente ('), j'ai montré que les flammes de bec Bunsen 

 et, plus généralement, toutes les flammes dont les gaz contiennent de la 

 vapeur d'eau, absorbent et émettent notablement les rayons restants de la 

 fluorine {\ = 251^,5). En mesurant le rapport de l'émission à l'absorption, 

 et en étalonnant mon appareil de mesure au moyen d'un corps noir de tem- 

 pérature connue, j'ai pu déterminer la température moyenne de la flamme 

 d'un bec Meker. Le nombre trouvé a été 1760" à ± 5o° près. 



I. J'ai constaté que, en rendant la flamme lumineuse et conductrice de 

 l'électricité, on ne modifie d'une manière sensible ni son pouvoir émissif, 

 ni son pouvoir absorbant pour les rayons restants de la fluorine, ni par suite 

 sa température. 



Par la méthode de Hemsalech et de Watteville (-), on peut obtenir à un instant 

 donné des flammes très lumineuses et conductrices, sans modifier leur teneur en 

 vapeur d'eau. En faisant éclater des étincelles entre deux électrodes de potassium, 

 sur le trajet du gaz d'éclairage, j'ai obtenu des flammes dont la conductibilité était 

 de 6 X 10'' U .E. S. supérieure à celle de l'eau distillée, plus de 120 fois plus grande que 

 celle de la flamme obscure. L'expérience a montré que le pouvoir émissif de la flamme 

 pour les rayons restants varie de moins de -^ de sa valeur, son pouvoir absorbant de, 

 moins de j^, au moment où la flamme se colore. J'ai obtenu le même résultat, mais 

 avec moins de précision, en plaçant sur le cloisonhement du bec de petits morceaux 

 deNaCI,KCI,GaCI-,CaFl^ 



Il n'y a donc aucun rapport entre la conductibilité électrique de la flamme 

 et ses propriétés optiques relatives aux rayons de longueur d'onde A = 20'*, 5. 

 On sait (') qu'il n'en est pas de même pour les métaux dont le pouvoir 

 émissif dans cette région du spectre est déterminé par leur conductibilité 

 électrique. La raison de cette difl'érence est là suivante : la durée de libre 

 parcours moyen des électrons dans la flamme (calculable par la théorie 

 cinétique), i =: 3 X io~' ' seconde, est bien supérieure à la période de sondes 

 T ^ 8,3 X f'p~',^ seconde. Ce n'est que pour des ondes électriques de quel- 



{y) Comptes rendus, l. CXLVII, 21 décembre 1908, p. 1897. 



(-) Comptes rendus, t. ÇXLV, 1907, p., 1266. :,,..,..-::.• . 



(^) Hagen 61 RuBENS, Ann. der Phys., t. Xl, i9D3,i?p. S§8. .oîiJB JfJSnifJO.Î 



