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4871^1" 7; 6l[2^-v-,:i; 643i"!^-,4; 646!"i'-,6; 655i"i^,9 du xénotime, les résidus n'oc- 

 cupent pas la même pasition que les composantes. Pour la bande positive ( ' ) 

 )22'^'^, i5 du xénotime, particulièrement intéressante par sa finesse et sa 

 grande sensibilité, il ra'a semblé voir un décalage entre les composantes et 

 les résidus. J'ai alors repris les expériences à — 193° (azote liquide) : en 

 ajoutant aux pièces habituelles de Féleclro-aimant ^^'eiss des pièces auxi- 

 liaires percées de trous de i™"', 1 et en rapprochant les pôles à 4 , on 



atteint un champ de 23 000 gauss. Dans les champs faibles, on constate 

 d'abord (jue les deux résidus sont dissymétricpies, le résidu côté violet étant 

 le plus intense, alors que les deux couiposantes ont la même intensité; au 

 fur el à mesure que le champ croît, le résidu côté violet augmente d'intensité 

 aux (li'jiens de l'autre, elà partir de 20000 gauss on le voil neltcment décalé 

 à l'intérieur du doublet des composantes principales. Pour 2^000 gauss, 

 le décalage est de oi^i^joG; du côté rouge, le résidu n'est plus visible avec une 

 lame de o'""\8. Un effet analogue a lieu pour la bande négative j25'^'^,2. 



Un fait intéressant est le suivant : pour certaines bandes (6^2,3; 643,4)) 

 le milieu du doublet faible est décalé par rapport au milieu du doublet 

 principal. Il est possible que le doublet faible soit produit par une bande 

 satellite très voisine de la bande principale, mais il se peut aussi que les 

 deux doublets proviemient de la même bande, l'un au moins d'entre eux 

 ayant une dissymétrie de position par rapport à la bande primitive (-). 



L'expérience montre donc que les prétendus doublets à polarisation 

 incomplète sont des quadruplets (ou peut-être des types plus compliqués) 

 formés de deux doublets (ou de deux parties) dont les polarisations sont 

 de sens contraires. Toutes les composantes sont totalement polarisées; il n'y a 

 pas de i^èritahles « résidus de polarisation ». 



Pour les bandes étudiées, les positions relatives des composantes 

 semblent indépendantes de la température entre — 190" et — 259". 



(' ) Je désigne par fta«rfei ne'^ff^à'es les bandes donnant leiret attribué à des cliarges 

 négatives et par bandes positives celles qui donnent l'ellel inverse. Cette dénomination 

 s'impose d'après le langage depuis très longtemps employé pour la polarisation rota- 

 loire magnétique. Je préfère les termes négatif et positif aux termes normal et anor- 

 mal employés par M. Dufour, car. dans les spectres de molécules, les deux effets sont 

 aussi normaux l'un que l'autre. 



(^) J'ai constaté que le milieu du doublet de la bande 022,1 est, dans un champ de 

 24 000 gauss, déplacé de 0,01 à 0,02 du côté violet, (lel effet important seia étudié 

 ultérieureuieiil. 



