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pour a;^ — (>; nous supposons qu'il n'y a pas de perte par rayonnement 

 extérieur; Tôquation du mouvement de la chaleur dans Tarmille sera 



l'état permanent (pour t = xi), résullanl de la rupture, est la fonction 

 impaire de ^' = ~/' de période i, 



-l',(.0 = ^-i' (0<C<I), 



et, d'après (a), l'étal variable sera la fonction impaire de r de période i, 

 2/1,", en posant 



^■s - t'. +^ V7l ' A- 



Le flux de chaleur correspondant à la température St.," sera 



~ 2l dv ■' ~ 2l " 



&3 étant une des fonctions thêta de Jacobi. 



A partir de i,'' construisons, par intégration, une suite ascendante de 

 fonctions : solutions de (a), nulles pour / = o, quel que soit r, chacune 

 étant la dérivée de la suivante par rapport à r; nous aurons 



/ |(|0__ \ / loc. — \ •* 



' /)! \ ^n- / II] \ lii:^ / ^^ (2 7:v)-" 



V = 1 

 ■' = 1 l_ /' = _J 



/( ! V i\ 71' 



V = 1 

 V = l L /' = , _J 



