lo/jS ACADÉMIE DES SCIENCES. 



nomène. Nous retrouvons ici les règles formulées par M. Jean Perrin dans 

 ses recherches sur l'électrisalion de contact. 



Si l'on se représente la membrane comme constituée par un faisceau de 

 tubes capillaires, il y aura au contact dune solution acide des charges posi- 

 tives adhérentes à la paroi du tube et des charges négatives en regard, dans 

 la zone de contact de la veine liquide. 



L'orientation de celte couche double sera inversée dans le cas d'une solu- 

 tion alcaline; une force tangentielle très faible (une différence de pression 

 osmotique, par exemple, de part et d'autre de la membrane) déterminera le 

 glissement de la veine. Des charges de signe contraire s'accumuleront aux 

 extrémités des capillaires. Il naîtra une force éleclromotrice de fillralion 

 (Qnincke). 



La membrane ainsi polarisée réalisera l'image d'un feuillet magnétique 

 dont le champ sera nécessairement de sens contraire au champ de diffusion 

 de l'acide ou de la base. 



Le voltage r! du couple liquide cloisonné par une membrane est la somme 

 algébrique de deux différences de potentiel : celle du champ de diffusion de 

 l'électrolyte et celle du champ du feuillet. La différence t — t:' (7: désignant 

 le voltage du couple non cloisonné) nous donnera donc le champ du 

 feuillet. 



Cette interprétation est susceptible d'une vérification quantitative. Un 

 raisonnement dû à Helmholtz permet en effet de calculer la /b/ce éleclro- 

 motrice de filtration. Il suffit d'écrire l'équation d'équilibre entre le courant 

 de convection que réalise le glissement des charges dans le sens de la force 

 tangentielle et le courant de conduction produit au sein du liquide par la 

 force électromotrice de filtration. On aboutit, tout calcul fait, à l'équation 



47:/) 



où £ désigne la différence de potentiel de la couche double, /j la force tan- 

 gentielle, 7] le coefflcient de viscosité de l'eau, p la résistivité du liquide. Or 

 le champ de polarisation du feuillet ( vc — t:') est en effet indépendant de 

 son épaisseur et de sa section, varie comme î, est proportionnel à />, et in- 

 versement proportionnel à ■/]. 



Ces faits connus, on pouvait supposer que l'existence d'un feuillet pola- 

 risé séparant deux solutions salines inégalement concentrées dût modifier 

 profondément le jeu des forces électrostatiques qui interviennent dans la 

 diffusion et par suite la vitesse de diffusion. 



