II 38 ACADÉMIE DES SCIENCES. 



Ja pression intérieure correspondante qui sera égale à ^ — , l'expression de 



]a pression intérieure totale que dorénavant, pour éviter toute confusion, 

 nous désignerons par II', sera 



conservant ainsi la notation ■::' pour la fonction ',' ■ 



Comme, du reste, c'est cette pression intérieure totale, que nous avons 

 montrée ne pouvoir être identique à u, rien ne s'oppose plus maintenant à ce 

 que, dans le cas des grandes distances intermoléculaires, tt et tt' soient 



égaux; c'est ce qui résulte de la relation (5 ) quand on y suppose -^ négli- 

 geable, c'est-à-dire par conséquent de la relation (3); comme, en effet, 

 dans cette relation tt' n'était autre nue ^ .y — -, on en tire 



.[, 



Iro(r) 



dt 



ou 



^'■r^{r) __ dp _ 



Ceci suppose, comme on le voit, que les nouvelles forces introduites 

 n'apportent point de terme nouveau dans la relation (5) à la place du 



terme -j- supprimé, c'est-à-dire que la relation (3) subsiste; les nouvelles 



forces dont nous aurons à déterminer ultérieurement la nature devront 

 donc satisfaire à cefte condition. 



4° Ainsi, dans le cas de distances intermoléculaires assez grandes pour 



qu'on puisse négliger ^> les valeur.^ de iz ne dépendent que des distances 



intermoléculaires, soit de la distance in termoléculaire moyenne et, par suite, 

 du volume; on est donc tout naturellement conduit à se demander si, dans 

 ces conditions, les valeurs de tt ne [lourraient être représentées par une 

 fonction simple du volume, si, par cMiiiple, elles ne satisferaient pas à une 

 relation do la forme 



S'il en était ainsi, x devrait rester constant jusque pour une certaine 



