SÉANCE DU '^ MAI I909. ^^^9 



voir choisir. Les anciens auteurs admettaient qu'on avait 



p 



(') 77- = sin-a; 



ce qui revenait à supposer que la pression est la même que si x était égal à 90", mais 

 que la vitesse soit réduite à sa composante normale. 

 Plus récemment, on a proposé 



(2) ^ = sin;c. 



'90 



Et dernièrement, M. Eiffel, pour interpréter ses belles expériences, a adopté 



^90 ~~ 90' 



équivalente à la précédente pour les valeurs extrêmes de ex. Enfin, Duchemin a proposé 

 la formule 



.5 Pa asina 



P90 I -+• sin-p; 



qui fournit des résultats en accord avec les fameuses expériences de Langley, pour des 

 valeurs de a supérieures à lo". 



Les formules précédentes ne donnent pas des résultats très différents 

 pour a voisin de 90", mais elles sont profondément discordantes pour de 

 petits angles, et ce sont justement ceux-ci qui sont actuellement le plus 

 intéressants. Le procédé décrit plus haut me permet de faire des observations 

 sur des valeurs petites de x, ce qui est très difficile avec les méthodes 

 antérieures. 



La trajectoire décrite par le centre de gravité d'un disque se compose 

 d'une courbe, située sensiblement dans un plan vertical de forme d'abord 

 parabolique, et qui rapidement devient rectiligne ( '). 



A ce moment, le mouvement du centre de gravité du disque est uniforme 

 et, comme il reste horizontal, l'angle x est constant. Il y a donc équilibre 

 entre la résultante des actions de l'air sur le disque et son poids /j. 



Si donc on désigne par V la vitesse du centre de gravité, par S la surface 



(') Du fait de leur rapide rotation sur eux-mêmes, il semblé que ces disques soient 

 déviés, la projection horizontale de leur trajectoire semijie ne pas être exactement une 

 droite. iVous nous proposons d'étudier ce phénomène dans une Note ultérieure. 

 C. R., 1909, I" Semestre. (T. CXLVIII, N° 18.) l5o 



