SÉANCE DU 3 MAI 1909. 11-3 



quille avec un cliamp extrêmement faible, perpendiculaire à l'axe du tube, 

 et près de la cathode. 



Ainsi, sans cliani;pr la tension ou la distance entre les électrodes, je pou- 

 vais comparer le courant continu au courant discontinu. La lable ci-jointe 

 donne les résultats pour plusieurs distances entre les électrodes et montre 

 la diminution du courant produite par les interruptions ; cette diminution 

 est très appréciable pour les distances où existe une assez grande différence 

 entre le voltage du début du courant et le voltage d'amorçage du son, mais 

 elle tend vers zéro aux distances où le son commence avec la décharge. 



Pour expliquer tous ces phénomènes, il faut continuer les expériences 

 et prendre des mesures plus précises, mais j'espère présenter dans une pro- 

 chaine Communication une théorie j^iartielle de la discontinuité, expliquant 

 d'une manière générale la plupart des effets observés. 



PHYSIQUE. — Coefficients de dilatation des gaz. Note de M. A. Leduc, 

 présentée par M. l^.-H. Amagat. 



I_,a connaissance plus paifaite des volumes moléculaires me permet de 

 calculer avec plus d'exactitude qu'il y a 12 ans les coefficients de dilatation 

 des gaz à toute température et aux pressions comprises entre o et 2 ou 

 3 atmosphères ('). 



î . Coefficient moyen de dilatation sous pression constante entre T° et "1 '". 



I >e la forimile 

 (3) M/)C=rIiTo. 



on tire aisément 



(12) o,„„. 



Illl lue 11 



(i'.( Ins) 



Pour obtenir, en particulier, le coefficient moyen entre o" et 100", il suffit de faire 

 dans celte formule ( 12) T =: 270 (-). 



(i3) a„_,„o= — 7 ' -1- -'w-' =0.01 ( I ,ob6 



2 ^ J \ '^0 / 



9" 



(') \oir Annales de Chimie et de l'Iirsirjue. 7" série, t. XA , 1898, p. gS, et 

 Comptes rendus, t. CXLVIIl, p. 407, 548 et 83-.>.. 



(■■' ) On écrit, sui\ ant l'usage, T = 278 H- i ; on admet donc pour les coefficients a et 



p du gaz parfait fictif 3663. 10 ''. Rappelons aussi que -1^^ — 



