SÉANCE DU 17 MAI I909. l3l7 



t» = 27,5.10""^ centimètre par seconde dans un champ de i uniti' clectro- 



slalique, ce qui conduit à a:=4)9-io " centimètre (formule d'Einstein), 



et finalement à e = 4j5.io~"' unité électrostatique (formule de Stokes), 



valeur bien concordante avec celles qu'ont données de nombreuses méthodes 



pour la charge atomique élémentaire. M. Perrin ayant étendu la validité de 



la formule de Stokes à des rayons très petits, le résultat précédent peut être 



considéré comme une vérification de la formule d'Einstein dans le cas des 



gaz. 



Une autre série de mesures, sur des particules plus grosses, conduit à un 



rayon moyen 



et =: 5 X I0~^ ceiuimùtre 



et à une charge valant plusieurs fois e, résultat qui peut s'expliquer en ad- 

 mettant qu'une particule déjà chargée est capable d'attirer une nouvelle 

 charge de même signe, malgré les répulsions mutuelles, lorsque sa grosseur 

 permet de la considérer comme subissant l'influence, à la façon d'un petit 

 conducteur. 



1° On peut également obtenir dans les fumées (papier salpêtre, etc.) et 

 dans les gaz d'étincelle des particules auxquelles la grande amplitude des 

 mouvements browniens et la valeur de la mobilité conduisent à donner un 

 rayon sensiblement plus petit que la valeur 4,9. io~' que nous avons obtenue; 

 mais la vitesse de déplacement et le peu de lumière diffusée latéralement ne 

 permettent plus alors l'impression d'une plaque photographique. 



Xous avons tenté d'apprécier leur rayon au moyen du coefficient de 



diffusion 



HT I 



D: 



iN 67tp.« 



qu'une méthode dérivée de celle que Townsend a appliquée aux petits ions 

 permet d'atteindre; on compare les conductibilités avant et après le passage 

 à travers un diffuseur formé d'un faisceau de 2 jo tubes capillaires de .k)"" 

 de longueur; les valeurs trouvées pour D sont de l'ordre de io~' et les rayons 

 correspondant vaudraient quelques u.u. seulement; néanmoins ces particules 

 sont encore très visibles à l'ultramicroscope, ce qui nous amène à remarquer 

 que les gaz de flamme, renfermant des centres chargés d'une mobilité ana- 

 logue ('), se montrent cependant à peu près optiquement vides dans les 

 mêmes conditions; cette invisibilité pourrait s'expliquer en admettant que 



(') K. Bloch, Journal de l'hysique, içjo!\. 



