SÉANCE DU 24 MAI 1909. l363 



Le fluide idéal hypothétique, un éther compressible si l'on veut, serait 

 d'une subtilité infiniment grande; les parois des vases seraient perméables 

 pour lui, on ne pourrait l'y comprimer; il faut donc qu'il soit retenu par 

 la matière, et l'hypothèse la plus vraisemblable est qu'il formerait de petites 

 atmosphères de densité décroissante depuis la partie centrale autour de 

 chaque groupement moléculaire. 



On conçoit bien que l'ensemble d'un fluide ainsi constitué puisse, quoique 

 non homogène, transmettre aux parois une pression proportionnelle à la 

 température absolue, à volume constant, mais avec un coefficient de propor- 

 tionnalité affaibli par la dégradation des atmosphères, ainsi que cela a lieu. 

 Il serait beaucoup plus difficile de comprendre comment, dans ces condi- 

 tions, la loi de Mariotte pourrait être suivie, et en effet nous avons vu 

 qu'elle ne l'est pas; mais, le volume devenant de plus en plus petit, les 

 atmosphères se pénétrant tendent à former un ensemble de plus en plus 

 homogène et dont la loi de compression, par suite, se rapproche de plus en 

 plus de la loi de Mariotte; cette loi finira par être observée à partir d'un 

 volume suffisamment petit, et c'est bien en effet ce qui arrive, ainsi que 

 nous l'avons vu. 



Au contraire, pour des volumes de plus en plus grands, il est facile de 

 voir que les valeurs du covolume t tirées de la relation 



7l"(l' — £) — Trîil',— £) 



ne peuvent que croître; dans ces conditions, en effet, i finit par devenir l'ex- 

 pression purement algébrique de la valeur que devrait avoir le covolume 

 pour rendre l'espace intermoléculaire assez petit et, par suite, le fluide idéal 

 assez homogène pour que la loi de Mariotte soit observée; £ ne peut donc 

 qu'augmenter avec le volume. C'est bien aussi ce qui a lieu, ainsi que nous 

 le savons. 



Enfin, il est facile de voir qu'à cet accroissement de volume doit corres- 

 pondre aussi un accroissement de la valeur de x"^; supposons, en effet, que 

 dans la relation précédente on ait iz] > -" et, par suite, (^ >■ c, . 



La fraction — étant plus grande que l'unité et £ étant forcément plus 

 grand que a, on a 



— > > — 



s r, — a (', 



et, par suite, si l'on pose 



