SÉANCE DU 7 JUIN 1909. 14^!) 



Nous désignons par da' un élément de la surface du conducteur ayant 

 pour centre de gravité le point x, y, s; r est la distance des deux points x^ 

 7, =et x',y\ -'. 



Notre perturbation est regardée comme une perturbation périodique, 

 amortie ou non, de telle façon que toutes nos fonctions puissent, par un 

 artifice bien connu, èlre regardées comme proportionnelles à e'"". Dans ces 

 conditions le potentiel retardé d'une masse égale à i placée au pointa;',/', 



z' sera proportionnel à — — Nous représentons par 



\}'ch\ \',Ig'. \\"da' 



les composantes du courant de conduction qui traversent da' , de telle sorte 

 que U', V', W représentent les densités superficielles du courant en x', 

 v', z' ; U, V, W représentent les densités correspondantes en x, y, z. 

 On a d'ailleurs 



iA-,t;'=A-,i;'-+-/,,\'H-/.-3W', 



/i, = m' iii — II' III i. /. 1 ;= C, /l — /| /', — C2 /', 2/1 /ô ; 



/', m', n', etc., sont les valeurs de /, m, n, etc., au point x'^y', ;'; C\ et C!, 

 sont les deux courbures principales delà surface; X^, k.^, k.^, X., se déduisent 

 de X', et k\ par symétrie. 



La dérivée -j—; est estimée suivant la normale à la surface au point x', 



y, z'. On définit v par l'égalité 



/ ( Lî dx -+- \ dy -+- W dz )^ (m d^, 



où le premier membre est une intégrale simple étendue à une courbe fermée 

 quelconque tracée sur la surface et où le second membre est une intégrale 

 double étendue à l'aire limitée par cette courbe. Quant à v', c'est la valeur 

 de V au point x\ y , z'. 

 On a enfin 



de sorte que 6 est l'angle de la normale au point x',y', z' avec la tangente 

 à la ligne de courbure en x, y, z. Telle est la signification de l'équa- 

 tion (1). 

 Si Ion pose 



<|) = cos9 > 



r 



la dernière intégrale du second membre de (2) peut se transformer parinté- 



