SÉANCE DU 21 JUIN I909. 1671 



Or la pression interne, définie comme étant le coefficient de dv dans 

 l'expression du travail interne, se trouve exprimée, en coordonnées 

 réduites, par 



on sait, du reste, qu'elle est en raison inverse de V^ (' ), ce qui nous permet 



d'écrire 



F(9) — 9F'(9) 

 7rr= yï ' 



et l'équation caractéristique (/') 



(2) {Y>-^l-^{\-h) = kB. 



On trouve aisément que le coefficient d'écart a pour valeur, en coordon- 

 nées réduites, 



1 d(VW) _ V-(V-/0[AA9V^— (V — A)''F] 



FV dV "~ [A-9V*-(V — A)F][A-9V^— 2(V — /i)=F]' 



dont la limite, pour une pression très faible, est 



(3) 



A---' Q- 



Or on a, d'après mes précédentes Notes ('), 



(4) Ao = 763.io-'=:76 X i8,85.io-'x(2y/— V^X''+ ^v/ây — i). 



Egalons ces deux valeurs et remplaçons y par g- On en tire (*) 



(5) . F = AA:9 + o,i433A'(^- Y + 2\/2-9j. 



3 

 Il semble convenable de prendre pour A la valeur de O.-E. Meyer — -= =0,265, 



8 y/2 



(') E.-H. Amagat, Comptes rendus, 3 mai 1909, et A. Leduc, Comptes rendus, 

 z!\ mai 1909. 



(-) F esl mis pour F(5). Il n'y a pas lieu d'introduire en dénominateur un trinôme 

 en V^, comme l'ont fait plusieurs auteurs. 



(') Comptes rendus, t. CXLVIII, p. 407, 548, 882 et ii4o. On remarquera que le 

 coefficient i8,85 = 5 x f sfi. 



{') Cette fonction rappelle celle employée par lord Kelvin et Joule (Philos. Trans., 

 juin i854). 



