SÉANCE DU 3 JANVIER 1910. 35 



ments dans les appareils de compression el d'ulilisalion. Le rendement 

 théorique sera donc égal à Funité et il en sera de même pour toute autre 

 pression de compression. 



Compression 







Fig. I. — Diagrammes de cumpressiou cl de délcnte adiabatiqiie. 



Le travail de i''? d'air sera mesuré comme celui de la délenle par la formule comme : 

 T = 42.5X0, 17 {l — t')oi\. test la température absolue de l'air à la fin de la compression 

 et t' la température absolue à l'aspiration comme à la fin de la détente, le terme entre 

 parenthèses représentant ainsi la chaleur produite ou utilisée dont on sait tjue chaque 

 unité ou calorie équivaut à 423''S™. Que l'on comprime l'air adiabatiquement ou iso- 

 thermiquement, la compression dégage toujours une quantité de chaleur proportion- 

 nelle au travail de compression. 



Jusqu'ici, cette chaleur était entièrement perdue, de sorte qu'on s'elTorçait de se 

 rapprocher d'une compression entièrement isothermif|ue pour réduire le tia\ail à dé- 

 penser. 



Or, si Ton comprime isothermiquemenl i™' d'air, à 100"'"', on obtient uii 

 volume de 10', tandis que si la compression est adiabatique le volume 

 d'air produit est de 38', soit 3,8 fois plus élevé. Les travaux dépensés sont, 

 d'autre part, dans le rapport de 0,371 cheval-heure (compression adia- 

 batique) à 0,176 cheval-heure (compression isothermique), rapport égal 

 à 2,1. 



Fig. a el 3. — Compression isothermique et adiabatique : V, V volumes; /, V travaux. 



Les diagrammes I et II des figures 2 et 3 représentent ces deux méthodes. 

 On voit que le fonctionnement adiabatique est de beaucoup le plus avanta- 

 geux, ce qui pouvait se concevoir, a priori^ puisque dans cette méthode la 



