SÉANCE DU I- JANVIER 1910. lG5 



à une position initiale quelconque^ a l'anyle de torsion du lil, C son coeffi- 

 cient de torsion, W l'énergie potentielle du système formé par l'aiguille et 

 les quadrants. On a, pour l'équilibre, 



(0 '-■-'■^im- 



Or w est une fonction quadratique et homogène des potentiels V,, V, 

 et V des secteurs et de l'aiguille; les coefficients qui y figurent sont eux- 

 mêmes des fonctions continues de 6 développables suivant les puissances 

 de ô. L'équation (i) est donc de la forme 



(2) Cs! = F(V„ V,, V) -h5P(9); 



F désignant une fonction quadratique et homogène à coefficients constants 

 et P (0) un développement en 0. 



Si, par rotation du tambour de suspension, on ramène constamment 

 l'aiguille dans sa position initiale, on a = o et l'équation (2) se réduit à 



(3) Ca = F(V,, V„V). 



Ainsi se trouve éliminé le terme en P, c'est-à-dire l'ensemble de tous les 

 couples directeurs d'origine électrique, aussi bien ceux mis en évidence 

 par Hopkinson, M. Gouy, etc., et qui proviennent des termes constants 

 de P, que ceux résultant des autres termes de ce développement. 



Ceci posé, il est possible, en combinant par différence deux lectures 

 convenables a et oc', d'obtenir des relations de la forme 



(4) C(a- a') =:Kx ■(?%''', 



■v? et <}' désignant deux potentiels donnés, de telle sorte que la sensibilité 

 dans la mesure de <^' soit rigoureusement proportionnelle à \'), et récipro- 

 quement. Dans les deux cas l'étalonnage est supprimé. 



l. Inlercliaiigeons les potentiels des secteurs et ramenons l'aiguille rlans sa position 

 initiale. Soit a' la nouvelle torsion du fil. Nous aurons 



(5) Ca'=F(V,.V„V). 

 En relranclianl (3) de (5), on obtient 



C(a'- a) m A (^ , - V, ) ( V, + V, -i- A-V). 



Si 1 on fait V , + \ „ r^^o {montage symétrique), on obtient 



C(a'— a) = 2AAV,V, 

 relation de la forme (4). 



C. R., 1910, I" Semestre. (T. 15u, N° 3.) 22 



