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parente île plaline. Il en résulte que le potentiel du rubidium est toujours de même 

 sif^ne que celui de rélectrode non isolée et, à cause de la symétrie du tube, sensible- 

 ment égal à la moitié de celui de cette électrode. Ceci permet de séparer les charges 

 émises directement par le métal et celles qui peuvent prendre naissance dans le gaz 

 résiduel sous l'action des premières. Les corpuscules étant émis, en effet, sous des 

 vitesses faibles, comme on le verra, on peut admettre, en première approximation, 

 que l'électrode isolée n'en reçoit aucun si elle est négative; les charges qu'elle reçoit 

 sont alors uniquement les charges + q produites dans le gaz; quand elle est positive, 

 au contraire, elle reçoit les charges négatives émises par le métal et, en outre, les 

 charges — q produites dans le gaz en même quantité qu'auparavant à cause de la dis- 

 position symétrique des électrodes par rapport au rubidium. La somme algébrique 

 des courants recueillis dans les deux cas donnera donc la charge émise par le métal 

 et parvenue à l'électrode isolée. 



Pour faire les mesures, l'appareil était placé dans un tube de laiton noirci intérieu- 

 rement et extérieurement, les connexions sortant à travers le couvercle par de très 

 petits trous. Autour de ce tube en était un autre. Aucune lumière ne paraissait pou- 

 voir parvenir au rubidium. D'ailleurs, la salle était plongée dans l'obscurité complète 

 et le miroir de l'électromètre était éclairé au moyen d'une lampe électrique qu'on 

 allumait pendant (juelques secondes seulement pour faire les lectures. Par surcroît 

 de précaution, cette lampe était enfermée dans une boîle dont les rayons ne pouvaient 

 sortir que par une petite ouverture. 



Voici ce qu'on observe : la sensibilité de l'électromètre étant telle qu'un 

 déplacement de i""" par seconde sur l'échelle corresponde sensiblement à 

 l'arrivée d'un courant de 2.io~'^ ampère sur l'électrode isolée, on con- 

 state l'arrivée certaine de charges négatives sur cette électrode, quand le 

 potentiel (négatif) du rubidium dépasse une vingtaine de volts. Ces charges 

 augmentent de plus en plus vite quand le potentiel du métal augmente. 

 Voici quelques nombres, à titre d'indication : 



Polentiels ilu mùtnl. Courants. 



volis ampiTc 



— 5o 0,8. IQ-'* 



— 60 1,2. I0~'* 



— 70 3,0. lO"" 



— 80 ,5,0. I0~" 



— 90 9.0. IO~'* 

 — 100 17,0.10-" 

 — 110 60,4. 10''' 



Cette croissance rapide dans des champs faibles s'explique en supposant 

 qtie les corpuscules sont émis par le métal dans toutes les directions et sous 

 des vitesses faibles. Quand le champ électrique agissant sur eux augmente, 

 un nombre de plus en plus grand atteint l'électrode isolée. On sait que 



