SÉANCE DU [\ AVRIL 1910. SSq 



hypothèse, et nous pouvf)ns par suite considérer la formule ( 1 ) comme 

 valable même dans les cas où cette seconde relation ne serait pas satisfaite. 

 D'autre part, dans rhypothèse de Havelock, certains faits expérimentaux 

 s'expliquent difficilement : on ne comprend pas pourquoi la biréfringence 

 magnétique de liquides, tous diamagnétiques, est positive pour les uns, 

 négative pour les autres. La même difficulté se présente à propos du phéno- 

 mène de Kerr. 



Les cristallographes sont d'ailleurs conduits à admettre aujourd'hui que, 

 même dans le cas des cristaux, ce n'est pas la répartition réticulaire qui 

 joue le rôle prépondérant dans l'explication de la biréfringence. Le fait que 

 Havelock a montré que sa formule s'applique à certains cristaux, au quartz 

 notamment ("), n'est pas un argument décisif en faveur de sa théorie, 

 puisque les particules cristallines que l'on considère (quelle que soit leur 

 nature) ne sont pas seulement ordonnées, mais orientées. Enfin certaines 

 propriétés des liquides anisotropes de Lehmann seraient, comme on sait, 

 très difficiles à expliquer si l'on devait les rapporter à une répartition et 

 non à une orientation des particules. 



En résumé, de même que les autres résultats sur la biréfringence magné- 

 tique ou électrique des liquides (^), la relation de Havelock est d'accord 

 avec l'hypothèse de l'orientation moléculaire. 



(') Dans noire Mémoire détaillé, nous reviendrons sur ces calculs de Havelock sur 

 les cristaux : ils ont été faits en utilisant soit l'ensemble des relations (i) et (2), soit 



simplement la relation — — = const., à laquelle conduit directement la 



/( - — \ n - — I 



théorie. 



Il y a encore une autre manière de vérifier la formule (1) dans le cas des cristaux : 

 elle consiste à mesurer les indices de la même substance à l'état amorphe et à tenir 

 compte du changement de densité. Les données expérimentales nécessaires ne sont pas 

 connues avec une précision suffisante pour la plupart des corps (tels que l'eau et la 

 glace) pour lesquels la vérification pourrait être tentée. Signalons toutefois un résultat 

 que nous avons obtenu eu comparant les indices du quartz cristallisé avec les indices 

 du quartz amorphe trouvés par Trommsdorf : dans l'énorme intervalle de longueur 

 d'onde compris entre 656 et 186, le rapport entre les valeurs de n — i pour le quartz 

 cristallisé [7^ étant calculé par la formule (2)] et pour le quartz fondu demeure très 

 sensiblement constant. Il ne varie dans tout cet intervalle que de 1,194 à 1,187 et 

 parait bien être égal au rapport des densités (densité du quartz cristallisé, 2,6-5; 

 densité du quartz fondu, moins bien connue, 2,22 environ). 



(■) Comptes rendus, t. 130, 21 mars 1910, p. ']~^^ 



