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triage qui exigerait un double enregistrement photographique continu. De 

 plus, au cours des mesures, je suis arrivé à la conclusion suivante : Dans 

 une balance de torsion du type Cavendish, il est impossible de connaître à plus 

 du j-^ la valeur du couple antagoniste de la force à mesurer. 



En efTel, on admet que ce couple anlagoniste est celui du fil de torsion, que Ton me- 

 sure par une opération préliminaire, en suspendant des masses de moment d'inertie 

 calculable. Or, en admettant même que, grâce à la symétrie de ces masses, on ait pu 

 opérer cette mesure sur le fil sans flexion (et ce n'est pas en général le cas), on intro- 

 duit toujours une flexion du fil lorsqu'on substitue le levier de gravitation. 



De longs essais, qui seront décrits ailleurs, m'ont démontré qu'il est pratiquement 

 impossible d'arriver à un réglage de la balance du type Cavendish dans lequel on n'ait 

 pas une flexion entraînant un écart GO, du centre de gravité du système à la verticale 

 du point d'attache supérieur du fil, d'un dixième de millimètre. 



Or cet écart suffit pour que le couple supplémentaire W,, qui est de la forme 



W, ^= P^/sinasin(3sinu, 

 soit de l'ordre du yJ,,^ du couple de torsion W du fil. 



En résumé la balance de Cavendish est soumise non seulement au couple 

 W de torsion propre du fil, mais à un couple supplémentaire W, résultant 

 de la flexion du til. lu l'on ne peut connaître ni la valeur absolue de ^^ , ni 

 la position initiale correspondant à co = o. 



L'ensemble de ces constatations m'a amené à imaginer une méthode 

 nouvelle pour l'étude de la gravitation. Cette méthode utilise justement la 



