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l\° Les équations (i) et (2) s'écrivent alors : 



T' 

 l'remier régime 2 logA = ^=7- 



t:. 



T' 



Deuxième régime 4 'og^ AQr= — - 



Loi des états correspondants. — Dans les deux régimes, pour des périodes 

 correspondantes, l'amortissement est le même quels que soient le fluide et 

 le rayon du tube. 



II. Écoulemejil uni/orme d'un liquide dans un tuherectiligne. — J'ai repris 

 cette étude par un dispositif simple : 



i" J'ai retrouvé (résultat connu) qu'il y a aussi deux régimes et que, 

 comme l'indique M. Reynolds, on a pour la vitesse critique V,. 



P-r\, 



■ = 1000. 



1° Le premier régime, dit de Poiseuille, est représenté par 



^__8yWD_ (H cl.arge, D débit) 



■nr\£^lj. 



lorsque le débit (ou la vitesse) est très petit. 

 J'ai trouvé que, quand V n'est pas très petit, il faut écrire 



., D^ 8r,/D 



(0 



yT-ig'K'r'' r.r'-gix' 



a (fonction du rayon seul) varie de — pour r= o à 0,06 quand /"augmente. 



Le premier membre représente donc, dans tous les cas, la charge absorbée 

 par les frottements. 



3° Le deuxième régime est caractérisé par l'équation 



l J ^ ' \\, 



quels que soient le liquide et le tube. 



V, vitesse moyenne ; V^., vitesse critique calculée par la formule Reynolds ; 



L, longueur calculée par 



__ Tir'' gHoiJ. 

 ^"^ 8-oD ' 



Hfl, charge absorbée par les frottements, c'est-à-dire la charge totale H 



