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II. PropritU'j générales. — Iléglé par la métliode déjà décrite, ce nouveau 

 dispositif permet d'obtenir des frangées, localisées ou non localisées (loc. cil). 



Pour chaque radiation simple A, les formules classiques d'Airy définis- 

 sent les intensités relatives T^ et R- des deux faisceaux inverses du cir- 

 cuit TM,M^, ; ce sont les amplitudes des vibrations interférentes. 



(^uand la vitesse ne dépend pas du sens de la propagation, le centre 

 d'interférence correspond rigoureusement à la différence de marche nulle. 

 Les vibrations interférentes ont en ce centre des phases rigoureusement op- 

 posées; l'amplitude d'une radiation A quelconque y présente la valeur 



L„=i--iv=i^£^";i', 



obtenue en posant 



e désigne l'épaisseur normale de la lame d'air; i est l'incidence intérieure 

 sur les faces de cette lame; /• est l'angle d'incidence extérieure sur la 



lame //' ( fiff. i); « désio-ne le coefficient de réllexion vitreuse ^^— ^^^ — ^• 



En un point du champ d'interférence où la différence de marche des deux 

 faisceaux est â, l'intensité d'une radiation quelconque X a la valeur 



obtenue en posant 



l\=:sin7:y et B=;L„coS7:i- 



L'intensité N- définit un phénomène à centre noir qui devient pur quand 

 Lu disparait, c'est-à-dire quand la valeur de (ps'inu) est égale à l'unité. Si 

 cette condition est réalisée pour une radiation jaune verdàtre, les interfé- 

 rences en lumière blanche présentent des teintes sensibles pures, 



IIL Conditions particulières réalisées. — En même temps que la condi- 

 tion précédente, pour la radiation jaune verdàtre (A^ = oi^, 56) j'ai réalisé 

 les amplitudes T- et R- respectivement minimum et maximum. Les valeurs 

 de p et (sin«) sont alors égales à i. 



Pour cela, je règle l'épaisseur de la lame d'air //' de manière que le fais- 

 ceau R du circuit présente, en lumière blanche, la teinte d'ordre K qui 

 correspond au maximum de la radiation A^ (teinte presque blanche pour 

 K = 2, jaune verdàtre pour K =3). 



