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produisent sur le pendule, par le rapide changement de l'étal de mouve- 

 ment du fluide voisin, une réaction (découverte par du Buat) qui leur est 

 sans cesse proportionnelle et de sens contraire. Seulement, les couches du 

 fluide ambiant ne prenant ici qu'une fraction du mouvement du pendule 

 décroissante avec leur proximité, tout se passe comme si la composante 

 tangentielle du poids apparent du pendule dans le fluide avait à mouvoir 

 avec le pendule même, el autant que lui, une proue et une poupe /luù/es doul 

 le volume total a un certain rapport à son propre volume {un demi, par 

 exemple, quand le pendule est sphérique), rapport d'ailleurs variable avec 

 la forme du pendule et aussi, quand le pendule n'est pas de révolution 

 autour de son axe vertical, avec la direction ou l'azimut des oscillations. 



La masse du pendule ne s'accroît donc ici, fictivement, que d'une frac- 

 tion, déterminée dans chacjue cas et généralement inégale suivant les divers 

 sens, de celle du fluide qu'il ébranle par ses mouvements alternatifs ('). 



IV. Le précédent phénomène de résistance d'un fluide indéfini, à la 

 translation relative d'un solide immergé à son intérieur, reslerail évidem- 

 ment le même si^ c'était, au contraire, le fluide qui, autour du solide 

 d'abord en repos, oscillât d'un mouvement commun (sauf au voisinage du 

 solide ([ue le fluide doit contourner). Or ce phénomène, sous la nouvelle 

 forme ainsi considérée, ofl"re le précieux avantage de servir très exactement 

 de type à l'impulsion que l'éther impondérable, vibrant lumineusement, 

 dans un corps, par ondes de très grande longueur comparativement aux 

 intervalles moléculaires, exerce sur chaque molécule du corps, que tout 



( ' ) J'ai ùludié liés complètement cet intéressant ptiénoméne, pour de petites Irans- 

 lalions quelconques ( pendulaires ou autres) d'un solide au sein d'un fluide indétini, 

 dans un Mémoire que contient le Tome II (p. 199 à 264) de mon Cours de Pliysii/tic 

 inatliéinalique de la Faculté des Sciences. Les frottements intérieurs du fluide ajou- 

 lenl, il est vrai, à cette partie de la résistance qui est proportionnelle à l'accélération, 

 un terme en raison directe de la racine carrée de la période d'oscillation; et ils intro- 

 duisent, en outre, une partie proportionnelle à la vitesse, comprenant elle-même un 

 terme inverse de la racine carrée de la période; mais ces termes et la deuxième partie 

 tout entière s'évanouissent, comparativement, quand la période devient assez brève. 



Lorsque le mouvement, supposé toujours lent, du solide au sein du fluide, consiste 

 en une translation non périodi(iue, mais quelconque, la partie de la résistance due au 

 frottement intérieur dépend, d'une manière très curieuse, non seulement de la vitesse 

 actuelle, mais aussi de tous les changements, antérieurs, (|ui l'ont amenée peu à peu à 

 sa valeur présente, et dont l'influence ne s'atténue ([iiiuversement à la racine carrée 

 «le leur ancienneté. C'est ce que j'avais reconnu déjà vers le commencement de i885 

 {Com/>tes rendus, t. C, 6 avril iS85, p. 935). 



