SÉANCE DU 27 JUIN I910. 1749 



3. Dans le tube de porcelaine, j'ai retrouvé exactement les phénomènes 

 observés par Pringsheiin. Dès que la nacelle était ramenée vers la partie 

 froide du tube, les raies D disparaissaient dans le spectre d'absorption. 

 ( lette disparition, cependant, n'était pas absolument instantanée; elle se 

 faisait dans un temps difficilement mesurable, mais de l'ordre d'une frac- 

 tion de seconde. 



Dans le tube de fer, au contraire, rien n'était changé à l'aspect au spec- 

 Iroscope; lorsque la nacelle passait à l'extrémité froide du tube, les raies D 

 s'ell'acaient très lentement. I']lles étaient encore nettement visibles après 

 plus d'une heure. La disparition était plus rapide dans un courant d'hydro- 

 gène, mais n'était jamais absolument totale. 



Les expériences suivantes sont plus probantes encore. 



1" On introduit la nacelle dans une région du tube qui n'est chauffée qu'au 

 rouge sombre. Les raies D apparaissent, mais peu intenses. On fait-revenir 

 la nacelle à l'extrémité froide du tube, et en même temps on envoie un cou- 

 rant d'hydrogène qui ramène les vapeurs formées vers la région la plus 

 chaude. Au bout de quehjues instants l'intensité des raiesD augmente d'une 

 façon considérable. 



2° Si l'on fait glisser dans la partie chaude du tube de fer une plaque de 

 porcelaine non vernie, l'intensité des raies D diminue bien plus rapidement. 



11 semble donc que, dans l'expérience de Pringsheim, les raies du spectre 

 disparaissent, non pas lorsque les effets de réduction cessent, mais lorsque 

 la paroi de porcelaine a absorbé toute la vapeur de sodium présente dans le 

 tube. Le phénomène essentiel est donc une diffusion vers la paroi absorbante. 



4. Il reste à démontrer que cette explication rend bien compte de la 

 rapidité avec laquelle les raies disparaissent. Au point de vue mathématique 

 le problème de la diffusion d'un gaz dans un tube cylindrique est identique 

 à celui de la conductibilité calorifique dans un cylindre solide, qui a été 

 résolu par Fourier ( ' ). 



Pour exprimer que l'absorption par la paroi est complète, il suffit de sup- 

 poser que la conductibilité extérieure est infinie. Pour simplifier, on peut 

 admettre de plus qu'à l'origine du temps, la concentration de la vapeur de 

 sodium est uniforme dans tout le tube ; c'est d'ailleurs l'hypothèse la plus 

 défavorable. En première approximation, pour un temps assez long, et en 

 faisant sur lé temps une erreur par excès, on peut écrire pour le centre 



(') FoL'RiER, OEmres, p. 332 et suiv. 



