SÉANCE DU 24 JUILLET I911. 247 



et son sens dépend du signe de la différence «1 — n^ des ordonnées des deux courbes 

 C|, C,. La figure montre qu'on devra observer des deux côtés de la bande de grandes 

 rotations, ce qui est conforme à l'expérience, que ces rotations seront positives d'un 

 côté, négatives de l'autre, et que ces signes peuvent être prévus si Ton connaît le sens 

 du dichroïsme: dans la partie de la bande située du côté du rouge, le rayon qui se 

 propage le plus vite (celui ([ui a le plus petit indice) sera le rajon le moins absorbé, 

 le contraire aura lieu de l'autre côté. C'est la règle à laquelle ont conduit les formules 

 de M. Natanson. 



Inversement, lorsque l'élude de la dispersion rolatoire d'une substance 

 montre que dans une bande le pouvoir rotatoire cliange de signe avec de 

 grandes valeurs positives et négatives des rotations de part et d'autre, on 

 est conduit à prévoir l'existence d'un dichroïsme dont on peut ainsi a priori 

 indiquer le sens. C'est ce qui a lieu notamment pour d'autres composés de 

 M. Tschugaeff, et aussi pour les solutions de camphre étudiées dans l'ultra- 

 violet par M. Darmois. 



Ces résultats sont indépendants de toute théorie particulière du 

 dichroïsme; cela ne veut pas dire bien entendu qu'une telle théorie soit 

 inutile. Non seulement en effet il faut bien expliquer le dichroïsme lui-même, 

 mais il faut aussi établir des formules de dispersion reliant numériquement, 

 pour chacun des deux rayons, les indices de réfraction et les indices d'ex- 

 tinction. Mais, on le voit aussi, c'est seulement par des mesures portant sur 

 des corps bien définis, et par la vérificalion des relations numériques ainsi 

 trouvées, que l'on peut voir si une théorie particulière est en tous points 

 satisfaisante. Cette dernière remarque est valable pour la polarisation rola- 

 toire magnétique où la même considération des deux vibrations circulaires 

 inverses se propageant indépendammentm'avait suffi déjà aussi pour rendre 

 compte qualitativement des deux modes de dispersion que présente la pola- 

 risation rotatoire waovieVi'yue ; celui que j'ai signalé autrefois (dont on a 

 trouvé depuis de nouveaux exemples) où les anomalies sont de sens opposés 

 des deux côtés de la bande, et celui que l'on observe lorsque le phénomène 

 de Zeeman intervient. Dans ce dernier cas, on explique aussitôt à la fois les 

 grandes rotations, d'un signe déterminé, que l'on trouve des deux c<Hés de 

 la bande modifiée par le champ, et les grandes rotations, de signe contraire, 

 observées à l'intérieur. 



